поверхностью земли, равен 2,7-3,й; расстояния между витками были0,5л1.Из тех же измерений над 3. а. получены след. значения погонной эквивалентной емкости Gg=a:

Число витков...... 1 2 4 6

а для 3. а. (по измер.

в. Баженова)..... 0,01575 0,0168 0,0231 0,0359

а для рамок (но формуле

Эзау)......... 0,00775 0,018 0,0322 0,04175

Отсюда видно, что 3. а. обладают некоторыми преимуществами по сравнению с рамками, т. к. первые имеют меньшую величину эквивалентной емкости.

Сопротивление 3. а. трудно подсчитать; измерения В. Баженова с 3. а., подвешен-ньпии на мачте 10-12 м (при s 3) при расстоянии нилсних частей антенны 1-М,5 м от земли, дали значения R току радиочастоты порядка 3 ii, в то время как сопротивление того же провода постоянному току определялось величиной0,Зй.Мени приводит величины 10 - 15 й для треугольной 3. а. с высотой и основанием порядка 25 м. Ф-ла для полного нагрузочного сопротивления 3. а. молсет быть представлена в форме

гдв1?д -активн. сопротивление току радиочастоты, i? .-сопротивление диэлектрич. потерь, Дф-сопротивление потерь на токи Фуко, индукцию в окружающих проводниках, полупроводниках и т. д. В зависимости от длины волны полное сопротивление 3. а. может быть выражено [*] ф-лой:

где А и В-нек-рые постоянные, численные значения к-рых зависят от индивидуальных внутренних и внепших свойств контура; ф-ла лишь характеризует закон изменения.

Излучение 3. а. Напряженность поля, создаваемая 3. а. в какой-либо точке пространства, может быть вычислена как сумма напряженностей полей, создаваемых в этой точке отдельными элементами антенны (для упрощения предполагается, что рабочая длина волны 3. а. велика по сравнению с ее размерами и ток квазистационарен). Пусть геометрическая форма 3. а. задана ур-ием y=f(x); если плоскость З.а. совпадает с плоскостью XY, а направление, соединяющее р антенну с достаточно удаленной исследуемой точкой пространства, лежит в плоскости XZ и составляет с осью X угол <р, то, полагая каждый элемент периметра 3. а. эквивалентным диполю, найдем, что нанрялсениость электрического поля, производимая элементом с координатами (ж, у, 0) в рассматриваемой точке пространства, среднее расстоя-1пте которой от антенны равно d, равняется

, 60л7сгу . /2.-id 2nt 2яхС08?>\

aj - - sm [Y + Y- -я J Принимая во внимание, что при квазистационарном токе

2лж co.s (р . 2лх cos Ч> 2лх cos <Р

COS -j~ - 1 и sin -у-----J- ,

напряженность по.чя всей замкнутой антен-

Г. Э. т. V/7/.

Фиг. 6.

ны, которая создается в рассматриваемой точке пространства, определится как

B = J<iB=J J£-[sin(?=! + f)<ij,+

/2nd , 2ni\ 2лх COS ч> J

-f cos(- + -)-~~ dy\,

при чем интеграл д. б. взят по замкнутой кривой, представляющ. очертание антенны. Результатом интегрирования является ф-ла:

B.l.lf-cos..cos(?=-+?--),

где S-площадь замкнутой антенны.

Исходя из тех же представлений об электрич. свойствах земли, какие принимаются при расчете напряженности поля открытой антенны, должно учесть поле, создаваемое

Фиг.

лучами, отраженными от земной поверхности (поле зеркального изображения). Тогда для любой точки Р пространства (фиг. 6, где а-высота подвеса З.а.), направление на которую составляет с поверхностью земли угол и с плоскостью обеих 3. а. угол (р, напрялсенность поля обеих антенн будет

60л/ . 2-ts cos <р 12лй . 2nt .

. 2па sin cos <р\ + ,-j,

Е, б0я7.3соз (-f

2.та sin Ь cos <р\ Я )

что в результате суммирования дает (если

предпололсить в виду квазистационарности

2ла sin * cos f COS-

E = Ej + E2

= 1):

120л/

COS g) COS

Излучение с открытой заземленной антенны характеризуется формулой идеальной радиопередачи:

где I-действующая сила тока в пучности

антенны. Из сравнения двух последних формул получаем:

< п = -Y cos q>.

В этом выражении множитель cos (р характеризует направленное действие (см. ниже). Для направления наилучшего излучения

Фиг. 8.

можно, использовав зависимость Х=к1, последнее выражение представить в виде =

inS h 2nS T7- er j 1

tht fe Ih будет коэфф-том

1 23456789 10 11 12 m Фиг. 9.

использования геометрич. величины 3. а.; его значения для простейших возможных форм осуществления замкнутой антенны сведены в табл. 1 и представлены на фиг. 7-9.

Табл. 1.-3 а в и с и м о с т ь К от фигуры.

1 о р м ы

Для важной в практич. отношении пятиугольной формы 3. а. наибольшее значение К дает положение срезающей линии, перпендикулярное биссектрисе угла при основании

0,7\

О 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Ю V 12 L/h Фиг. 10.

срезаемого треугольника. Аналитически найденные при такой форме 3. а. значения К

и наивыгоднейшего п = - даны на фиг. 10

для различньех .

Для случая неквазистационарного токате-ория [] дает суммарную напряженность поля в точке на расстоянии d:

£7 = .2*°Isin. а Л

COS COS а

sm(]cos9.)cos(?4;-) +

, . 2яй .

+ sm- sma

cos (-y-cos (fj sin [- + -y-j

Та же теория дает для частного случая распределения тока в замкнутой антенне, име- ющей форму равнобедренного треугольника, по закону косинуса, следующую формулу:

4й

Вводя обозначения: ------ =f(k), получаем

2k i

где ki = к (Jj ; отсюда

fe,. = i[/(fc)-/(/Cj)].

Ф-ИЯ /(7c) представлена на фиг. 11 и в соединении с только что выведенной ф-лой позволяет легко рассчитать h. любой 3. а., выполненной в виде наиболее распространенной формы (для передачи и приема)-равнобедренного тр-ка. Те же выводы получаются

12 3 4 6 6 7 го 25

S ю п 12 а 14 15 W 17 1й IS го 21-(rlf, Фиг. 11.

для неквазистационарного тока в случае форм замкнутой антенны - ромбической, прямоугольной и пятиугольной, см. []. Некоторое сравнение трех форм замкнутой антенны дает табл. 2.

Табл. 2.-3 а в и с и м о с т ь h. от ( и fi. для разных фигур.

Форма фигуры

Максимально возможные

Равнобедренный тр-к

Ромб.........

Прямоугольник . . .

0,118 0,131 0,132.5

0,732

Наконец, для пятиугольной симметричной относительно вертикальной оси 3. а., также имеющей больщое практич. значение, полу. . чается ана.чогичным пу-слолшая ф-ла, кото рая с достаточной точностью м. б. представлена в большинстве случаев выражением

где fea.i есть действующая высота треугольни-которая находится по предыдущему, а действующая высота трапеции. По-

Фиг. 12.

следняя рассчитыва,ется по формуле:

2 = 2 cos j (asi + Жг) sin ~ ,

где m-средняя линия трапеции; Ж1 = оа = = оа, х оа + ab = oai + аЬ (фиг. 12).

Прием 3. а. Величина эдс при приеме на 3. а. любой формы в зависимости от напряженности поля определяется следующим образом. Пусть 3. а. произвольной формы расположена в плоскости ZOX (фиг. 13), составляющей угол (р с направлением 0Q распространения электромагнитной волны, воспринимаемой рассматриваемой 3. а. Тогда в элементе З.а. Й1=ЖМиндуктируется эдс de = Е dz, где Е = Ео sin со t; электромагнитная волна, распро- Фиг. 1з. страняясь со скоростью света с, доходит от точки О до точки Q че-

COS fp

рез промежуток времени Д t =--- , и за

это время фаза ее изменяется на величину хс2яхсо Поэтому дифференциал эдс, индуктирующейся в э.тементе dl, de = Eq sin (cot + a)dz =

/ . , 2лх COS <P , , . 2nx COS <p\ J

= Яо(sm cot COS---f COS cot sm---jdz.

Эдс,наводимая в 3. a.,выразится интегралом е = Eg (si

. с . 2лх COS <р J \

+ COS cot J sin -- dzj

Если в виде ограничения считать, что 3. а. расположена симметрично относительно оси 0Z, то при последовательном обходе правой и левой сторон 3. а. (?) выражение

COS для обеих сторон на одинаковой

высоте, в силу симметрии, одинаково по величине и знаку, величина же изменяет свой знак. Тогда первый интеграл обращается в нуль, и при указанном ограничении получается соотношение:

e = E cos cof/sin-i dz .

Амплитуда этого выражения равна . . = oJsinAo-d..

Если очертание З.а. задано ур-ием x=f(z), то для каждого частного случая м. б. выведены отдельные ф-лы.

Вводя второе допущение, что длина воспринимаемой волны значительно превосходит размеры 3. а. (Хх), заменяем синус его аргументом и получаем:

. г 2лх cos ф ,

sm cot J COS-

2nx cos <p

dz==E,fJxdz =

= Яо COS 95.

Сравнивая полученный вывод с общеизвестным выражением Я, а.= Яой-а. (при приеме), получаем, что и при приеме, как и при излучении,

г. 2л5

для случая квазистационарного тока. При