Для двусторонней расстройки с условием

Более точная формула, выведенная М. Вином, дает вместо величины д + д величину

откуда следует, что ф-лоЙ Бьеркенса можно пользоваться лишь при малой связи. Кроме

фиг. 12.

того, чтобы получить точные результаты, следует из кривой резонанса брать точки (фиг. 13)

1,21,4,

0,60,8. л,-

Для точных и. следует снимать всю кривую резонанса, дающую полную картину явления. Для быстрых практич. И. делают некоторые упрощения, полагая в ф-ле (а):

Xj-Xj Са - С, Ра - У, .

для тепловых приборов:

, так как = А - а;

г* а

для гальванометра с термоэлементом или детектором:

ir of- т-

S 4 > так как г s Б а .

Наконец, берут соответственно: тогда ф-ла (а) дает:

однако, более точный результат: а = 0,8а и а=0,8а?. . Этим методом можно определить сопротивление, эквивалентное всем потерям как целого колебательного контура, так и какого-либо активного сопротивления г, ибо, внося последнее в контур, получим, согласно общей ф-ле, приращение декремента:

где СвслгиЯвж, агвй. Величина - декремент волномера-определяется проще всего по способу незатухающих колебаний- устройством связи волномера с генератором незатухающих колебаний, тогда кривая резонанса даст непосредственно 6 + 6.2 = 6, вследствие того, что для незатухающих колебаний ду=0.

2) И. сопротивления контура последовательным включением эталона сопротивления, а) С.чу- j

чай незатухающих колебаний (фиг. 14). При отсутствии сопротивления iJ. сила тока в контуре LC:

oiMix

2 1r~

После введения сопротивления Е, ток будет

(oMi{

Из этих двух равенств, полагая i{ = %{, получим:

Если прибор тепловой, что обыкновенно и бывает, а эталон Eg.-переменный, то, беря а = аа: 4, получим: м Rj.= Rg. При изме- рениях на мощных станциях главная трудность - подбор - Rg. Лучшим считается прямолинейный отрезок провода с большим удельным

сопротивлением. Связь М д. б. возможно малой. В определенную т. о. величину Е, входит сопротивление прибора, которое из результата следует исключить.

б) Источник энергии дает колебания затухающие: повторяются те же самые И. При отсутствии Eg имеем:

Pyil-R . При включенном Eg.

P-iUR + R ). Принимая Pi=P2, получаем:

ЧлЛЛЛЛЛг.

il-il

Для упрощения расчетов при эталоне Eg.- переменном,берут г = , тогда Е. = Eg..

Измерение сопротивления катушек и проводов помощью калориметра. Помещают испытуемую катушку в калориметр и пропускают через него ток; тогда количество тепла, выделенного в калориметре, по закону Джоуля будет

g = 0,24PEf = J.(T-To), где T - Tq-приращение температуры калориметра; t-время наблюдения в ск.; I- ток, проходящий через катушку; А = mjCi ---1- mgCg 4-.. . -f тс-водяное число калориметра, mj и Ci-масса и теплоемкость воды; и Cg-масса и теплоемкость меди; in и с -масса и теплоемкость железа. Это наиболее точный и научно бесспорный способ определения Ед. при высоких частотах, позволяющий установить зависимость Ед. от /.

И. энергии в контуре. Понятие энергии в колебательном контуре характеризуется величинами Р, е, ъ, /. Так как обычно в радиотехнике колебания происходят при резонансе, то подобно постоянному току эти три характеристики связаны зависимостью: Р = е ъ и г = -, где Е-действующее активное сопротивлеше току частоты /. Т. к., кроме того, всегда Р = г2. Е, то при известном Е определение Р всегда, а е в большинстве случаев, м. б. сведено к определению г; т. о., за основные характеристики энергии в данном контуре (Е, L, С) можни принять величины Е, I, /. Величины Ей/

1ЛШ.

; Хомтур I высок, част.

определяются по вышеуказанному, величина / определяется б. ч. амперметрами (см.).

Из лабораторных приборов для И. I следует упомян)ТЬ следующие: 1) Термогальванометр Дудделя, являющийся наиболее точным и единственным практич. прибором, показывающим ;аА высокочастотного тока; изготовляется Немалы бриджскими мастерскими.Он настолько чувствителен,что малейшее колебание t° (нанр. от тока воздуха при хлопании дверью или при передвижении человека) вызывает колебание зеркала прибора. Между двумя магнитами N и S (фиг. 1.5)-рамка с зерка.чь-цем S, замыкающаяся на тер-моэлел1ент Bi-Sb, который для > уменьшения посторонних влияний подогревается провсчочным подогревателем Н; измеряемы11 ток пропускается или непосред- ственно через него или через контур (на фиг. 15 показан пунктиром), индуктивно связанный с цеш>ю Н. Прибор применяется для самых точных И, в приемных антеннах и в приемниках.

2) Т е р м о э .4 е м е и т с гальванометром постоянного тока - наиболее употребительный метод И. силы тока в контуре высокой частоты (нижняя половина фиг. 15), часто индуктивно связываемом с цепью термопары.

3) Гальванометр с детектором по схемам включения дан на фиг. 16, где /-переменный ток, /-постоянный ток. При очень слабых токах показания гальванометра пропорциональны квадрату напря-

Фиг. 15.

Детекторный колебательн. ! коитур .

ппяпг

Детекторный апериодическ, контур I

Фиг. 16.

жения: a=A-V. При более сильных токах зависимость линейная: a-C-V, т. е. прибор действует как вольтметр.

4) Для И. больших сил токов, напр. в ра-диопередатчихсах, применяются трансформаторы. Теория показывает, что

Ji . М со = J2 УЩ + шХа,

откуда следует, что если toLg R, что достижимо при высоких частотах, то можно принять

и. энергии электромагнитного поля. 1) И.

энергии в передающей антенн е. Измерение силы тока производится в его пучности, т. е. обычно у заземления. И. напряжения производится обычно на удлините.чьной катушке. И. мощности в ан-

тенне сводится к определению силы тока в пучности и сопротивления антенны. И. частоты производится волномером.

2) И. энергии в приемной а н-т е н н е. До сих пор часто применяются простые, но крайне грубые И. силы приема- методом параллельных омов, заключающимся в том, что параллельно к телефону (с сопротивлением Т) в цепь приемника приключается переменное сопротивление S\ при этом определяется коэфф. слышимости (фиг. 17; конденсатор в цепи антенны опущен): Л = 1 + Г :

тогда сила приемного тока по ф-ле Остина будет, при приемнике с кристал-.чическим детектором,

12 = 10 УЛ- 10-6 А. По старым нормам, коэфф. слышимости д. б. 4 = 16, что соответствует силе приемного тока 40 f;A . Теперь принимают для уверенного приема j4 = 64 и выше.

При ламповом приемнике в анодной цепи (фиг. Ш) имеются два последовательных телефона и Т. Параллельно

Фиг. 17.

Фиг. 18.

1\-шунт R (конденсатор в цепи сетки опущен). Второй телефон включен для из-белеания недопустимого режима лампы с нулевым анодным сопротивлением; мембрану его надо при этом снимать. Этот метод допускает ряд грубых персональных и инструментальных ошибок, т. к. не только раз-нью уши, но и одно и то лее ухо в разное время имеет различную чувствительность. Кроме того, следовало бы брать не активное R, а полное сопротивление телефона Z = \/R -Ь {соЬу , к-рое зависит от частоты. Ошибка молсет достигать 200%. См. Компаратор.

И. параметров антенны. См. Радгшстм.

И. ламповые. См. Лампа электронная.

Лит.: с к р и ц к и й Н. А., Радиотелеграфные и;з-мерения,СПБ, 1913; С в и р с к и й Е. А.и X а щ и и-с к и й в. П., Радиотелеграфные измерения, М., 1921; N о t t а g е W. Н., The Calculations а. Measurements, of Inductance a. Capacity, London, 1916; Hund A., HocMrequenzmesstechnilc, 2 Aufl., В., 1928; M 0 u 1-lin E. В., The Theory a. Practice of Radio Frequency Measurements, L., 192fi; R e i n H. u. W i г t z K., Radiotelegraphisches Praktikum, 3 Aufl., В., 1927; Bureau of Standards, Circulars*, Washington, 1923, 74;. DArmagnat, Les mesures en hautes frequences, Paris, 1924. B. Баженов.

Измерения световые.

И. световые имеют целью определение силы света, светового потока, яркости и освещенности, а также величин коэфф-та отражения различных поверхностей, пропускания и поглощения света в различных средах. Применяемые методы И. могут быть разбиты на два класса: а) субъективные, в к-рых суждение о величинах производится

глазом при помощи соответственной аппаратуры (пользуются иаибольщим применением в настоящее время), и б) объективные, в которых глаз заменен физическим прибором (фотоэлемент, термопара и друг.; последние начали применяться сравнительно недавно и еще vie могут считаться окончательно установленными).

Глаз (см.) обладает способностью судить о равенстве яркости двух смелсных по месту или времени полей вполне одинакового пве-та. Поэтому все применяемые субъективные методы световых И. сводятся к установлению этого равенства яркостей. При этом яркости м. б. при помощи простых матема-тиЧУж соотношений связаны с любыми под-лежащшйи И. величинами. Самое сравнение яркостей не м. б. произведено с абсолютной точностью. При уравнении двух смежных по месту полей глаз перестает чувствовать различие между ними, когда одна из сравниваемых яркостей отличается от другой на ~1,7% в наиболее благоприятном случае (Кёпиг, Бланшар). Значительно меньшие разницы в яркостях (до 0,3-0,5%) м. б. замечены при сравнении яркостей, смежных во времени (Айве). Несмотря на такую отно-<.ительную грубость зрительного восприятия, точность сравнения м. б., при помощи определенных приемов И. и при пользовании соответственными приборами, чрезвычайно повышена. Молшо считать, что при наилучших условиях точность световых И. достигает для определенной и.змерительной лаборатории 0,1% и далее выше. При И. в различных лабораториях согласие в результатах обычно не достигает указанного предела, а держится ок. 0,5%. И. каждой пз вышеуказанных величин производится особым методом.

Наиболее точно м. б. произведено И. силы света. Оно сводится к сравнению силы света испытуемого и эталонного источников. Световые эталоны представляют собою особым образом построенные лампы накаливания, сила света К( торых в определенном направлении выражена в условных, меледународно принятых единицах: мел-д у и а р о д н ы X с вечах. Основные эталоны силы света в виде большого количества ламп накаливания хранятся в государственных лабораториях Франпии, Англии и С. Ш. А. По указанному свойству глаза сравненрю непосредственно силы света невозможно. Поэтому, как промежуточное звено, вводится сравнение яркостей двух сторон белой поверхности (обычно гипсовой пластинки), освещенных каждая одним из сравниваемых источников света. Яркость диффузной поверхности пропорциональна создаваемой на ней освещенности. А освещенность поверхности от источника света силы / иа расстоянии R, при нормальном падении света и при достаточно малых размерах источника, позволяющих счхггать его практически за точку, равна

Т. о., когда два источника силы света 1 и находятся на расстояниях соответственно Ry и Да от обеих сторон диффузной поверхности и яркости их кажутся вполне

одинаковыми, еслп, при помощи подходящих оптич. приспособлений, обе поверхности видны рядом нри чрезвычайно тонкой границе между ними,-то равны и освещенности их, а следовательно, имеет место соотношение:

RI Ri

Это - основное соотношение д.чя И. сп.чы света. Само И. производят на т. н. фотометрической скамье-приспособлении, позво-.пяющем перемещать сравниваемые источники света и измерять расстояния их до диффузной поверхности. Последняя составляет обычно часть прибора, называемого фотометром, роль к-рого состоит в том, чтобы при помощи оптич. приспособлений позволить глазу видеть обе освещаемые диффузные поверхности в непосредственной близости, смежными друг другу; при этом граница между смелшыми полями должна, при равенстве яркостей, совершенно исчезать.

Типов фотометров имеется большое количество (см. Фотометрия). Наибольшим распространением пользуется фотометр Люм-мера и Бродгуна. Для повышения точности сравнения яркостей в лучших фотометрах внутрь сравниваемых по.чей или непосредственно рядом с ними вводятся т. н. контрастные поля. Это-участки, обладающие в каждом поле яркостью соседнего поля, но ослабленной на -8%. При существовании контрастных полей установка на равенство производится пе только на исчезновение границы мелду смелчными полями, но и на равенство контраста в каждом из сравниваемых полей по отюшению к его контрастной части. Этот прием позволяет значительно повысить точность И. Самое И. производят след. обр.: один из источников света закреп-.ляют неподвгокно на одном конце фотометрии, скамьи; фотометр скрепляют с лампой накаливания, поддерживаемой при постоянном напрялсений (лампа сравнения) и находящейся всегда на неизменном расстоянии от фотометра. Вся система (фотометр и .лампа сравнения) может целиком легко перемещаться на роликах вдоль скамьи до тех пор, пока видимые в окуляре фотометра смеж;ные поля не станут одинаковыми по яркости и по равенству контрастов. Легкими движениями системы вправо и влево выводят ее из положения фотометрического равновесия и, уменьшая постепенно амплитуду движений, находят положение, в к-ром условие фотометрии, равновесия выполнено наилучшим образом. Подобную установку производят возможно большее число раз и притом несколько наблюдателей. Из этих установок выводят для калодого наблгода-те.ля среднюю величину R расстояния диффузной поверхности фотометра от источника света. Затем повторяют всю серию установок для второго источника, поставленного точно на то же место скамьи, на к-ром находился первый источник; получают второе расстояние R. Отсюда выводят из вышеприведенной ф-лы отношение ~. Предло-

л:ены и несколько иные методы действия, но они дают приблизхггельно те л-се результаты, что и описанный. Расхолодения между