; кривая I относится к тому случаю,

когда R = 0, кривая II-когда R = 0,QlcoL (д = 0,0314), т -когда R = 0,02coL (д = =0,0628) и JF-когда R=0,OocoL (5=0,157). Пунктирные кривые V и VI показывают ход кривых III и IV соответственно при ординатах, пропорциональных!. Нетрудно определить, что кривая I имеет избирательность 5= со, кривая Л-100, III-ЪО и IF-20. Из рассмотрения кривых V и VI видно, что с уменьшением R растет также и 1, следовательно, увеличивается приемная чувствительность контура. Т. о., вместе с увеличением И., если оно достигается путем уменьшения потерь в контуре, увеличивается и чувствительность приема. На фиг. 2, а также и па всех последующих избирательных

ш i,

005 OOi 003 ООг OOi о OOl 002 003 OOi 005 jf Фиг. 2.

характеристиках, пунктирная линия Т, соответствующая определенному у , пересекая кривые, показывает на оси абсцисс отношения , для которых можно считать,

что все слагаемые частоты сигнала принимаются одинаково. Линия 11 определяет 1л-и

в пределах которых сила мешающих

сигналов не должна превышать 0,11-силы принимаемых сигналов, для того чтобы посторонние сигналы не мешали приему; при этих условиях посторонние сигналы прослушиваются лишь в паузах между сигналами принимаемой станции. Наконец, сплошная

линия III дает значения- , в пределах

к-рых посторонние сигналы, меньшие 0,033J, вовсе не будут прослушиваться.

И. контура уменьщается с увеличением частоты, при чем, если увеличение частоты достигается уменьшением Ь, то, так как

Ь пропорц. , Sx = пропорц. При постоянной L, но изменяющейся С, И. с увеличением / также уменьшается от увеличения с частотой сопротивления контура R; приближенно для однослойной катушки можно считать, что Е пропорц. Z. На фиг. 3

показана кривая отношения в типичном

контуре с хорошей катушкой в зависимости от длины волны; уменьшение с уменьшением длины волны происходит исключительно из-за увеличения Е,т. к. coL пропорц./.

При работе контура на кристаллич. детектор И. его значительно понижается доиол-нительным сопротивлением, вносимым в контур детектором. Для оптимального действия детектора, когда R контура равно jR, вносимому в контур детекто-

т ш т вттш/т л Фиг. 3.

ром.

декремент, обуслов.чиваемый сопротивлением детектора. Лампа своим сопротивлением между сеткой и нитью, включенным парал-.чельно самоиндукции контура, также вносит в контур сопротивление, равное, если его пересчитать на последовательное включение в контуре,

где Rfj-сопротивление сетка-нить, С-емкость конденсатора контура и со = 27г/. Для больших Rg имеем:

R

Следовательно, лампа, присоединенная к контуру, несколько ухудшает И. последнего; напр., при Е=100 000й, С = ;230 см, f = 10 пер/ск., i?i = 4 й. Для контура с

(Si = =100 присоединение такой лампы

уменьшает И. до = =61.

В приемниках с обратной связью, благодаря нейтрализации сопротивления контура (регенерация) обратной связью, И. может быть сильно увеличена. Для этого случая И. приб.чилсенно определяется вырансением:

здесь д-постоянная усиления лампы, С- емкость контура, jB-сопротивление анодной цепи лампы, М-коэфф. взаимной индукции катушки обратной связи. Т. к. при обратной связи обычно очень трудно точно оценить весьма малые изменения частоты при небольших расстройках, то применяют следующий метод. Сначала определяют И. без обратной связи Sin- И. при максимальной обратной связи 8.ах определяется тогда s,nar. Rmin т. к. сила тока

из соотношения

тгп Rmax

В контуре обратно пропорциональна сопротивлению, то

Rmax in

Тогда

И. при обратной связи, особенно большая при действии последней на антенный контур, все же имеет следующие недостатки. 1) Она в сильной степени зависит от силы сигнала:

высокая И. при обратной связи достигается лишь при очень слабых сигналах; с увеличением силы сигнала контур с обратной связью дает ту лее И., что и без обратной связи. На фиг. 4 показаны типичные кривые

т 0.97 0.98

1 ш юг 103 ш

Фиг. 4.

резонанса контура с обратной связью при различных входящих напряжениях. Затупление кривых при возрастании напряжения сигнала обусловливается приближением рабочего режима к области насыщения характеристик лампы. 2) И. может быть нарушена сильным мешающим передатчиком, или силь-тш. атмосферным разрядом. Объясняется это тем, что сильное мешающее действие вызывает, благодаря нелинейности ламповых характеристик, увеличение сопротивления в контуре. При отсутствии мешающего действия кажущееся сопротивление контура

При мешающем действии

Здесь tu-угловая частота принимаемой станции, - то же мешающей станции, -ток в контуре от мешающего действия; ве-

для нор-

jnranna

Обратная связо М Фиг. Ь.

мальиых характеристик ламп отрицательна, поэтому Ro=Rq + R , т.е. сопротивление контура твеличивается пропорционально входящей (II) энергии от мешающего действия. На фиг. 5 приведена кривая примерной зависимости обратной связи М от силы тока мешающего действия I2 для поддержания постоянного сопротивления в контуре. Обратная связь находит использование гл. обр. в любитель-

ских приемниках. В коммерч. радиоприеме, требующем надежного действия приборов, она встречается редко. Высокая И. достигается здесь: а) путем применения нескольких контуров, слабо связанных между собой, и б) настроенными мпогокаскадньпли усилителями высокой частоты. При нескольких (п) с;шбо связатшых (индуктивно) контурах

о,/. 1

- R У V2-1

В табл. 1 приведена величина --}z= в

/ /2-1

зависимости от п. Па фиг. 6 представлена

кривая резонанса в зависимости от у)

при различных ~ для двух контуров, а на

фиг. 7-для трех контуров. Получающаяся нри этом И. приведена в табл. 2.

Табл. 1.- Поправочные коэффициенты для избирательности припконтурах.

1,58

1,96

2,23

2,88

Табл. 2. - Избирательность при п контурах и различных

Практически больше 3 или 4 контуров применять не рационально, так как И., по мере увеличения п, сильно искажается паразитными емкостными связями. Кроме того, для

аов 005 ооь т аог 0.01 о aoi 0.02 аоз aok aos от Фиг. 6.

правильного действия нескольких слабо связанных контуров их приходится тщательно экранировать с целью устранения взаимодействия контуров помимо связи.

В настроенных усилителях высокой частоты контуры связаны между собой через посредство электронной лампы. Схема пер-

еда OOi OOi 003 оог cei о ooi оог ооз оои ось

Фиг. 7.

вого каскада такого усилителя высокой частоты с контуром в цепи сетки и ее эквивалентная схема изображены на фиг. 8. В этом случае

На фиг.

9 показана

зависимость

висимость

пунктирная кривая показывает за-- от --- lit ,-] VRRi

значение

р- получается при -

Максимальное

и (Or

= 1; В

случае 5*, = \ . Т. о., один контур каскада усиления высокой частоты дает

этом

Фиг. 8.

худЕцую И., чем тот же контур самостоятельно. Объясняется это тем, что в контур через связь М вносит дополнительное сопротивление анодная цепь, в которой участвует сопротивление лампы R. Поэтому для увеличения И. в усилителе высокой частоты Вг рационально приме-пять лампы с большим Rp В соответствии с изложенным 60 избирательные ха-40 рактеристики каска-го да усиления высокой частоты значительно изменяются в зависимости от способа присоединения настроенного контура. На фиг. 10 показаны избирательные характеристики (зависимость

-от fr - f) для усилителей: i-с контуром,

включенным непосредственно в цепь анода (в целях стабилизации в контур включено вы-

Фиг. 9.

сокое сопротивление); IL-то же, с нейтрализацией емкости анод-сетки; III-с трансформатором при контуре в цепи сетки с анодной нейтрализацией и IV-при лампе с экранированным анодом. Сопротивление лампы R-порядка 150 ООО й. Так же, как и в случае самостоятельного контура, И. увеличивается с уменьшением i?2, но, в отличие от самостоятельного контура, в усилителе высокой частоты увеличение И. происходит лишь до определенного предела:

Rz-Ri Ri

при ii2=0 предельное значение

L,Ri Mo>r

Для больших усилений обьгано берут несколько каскадов высокой частоты. В этом случае, по предыдущему.

to,. (О

R,Ri У

Yz-1

в таб.ч. 3 приведена зависимость И. при

~- = 1 от п-числа каскадов для ,

R VR,Ri

равного 1 и 0,6.

Табл. 3.-П оиравочные коэффициенты для избирательности при п каскадах усиления высокой частоты.

\/r7r}

VrTr.

= 0,6

0,774

0,98

1,15

1,44

0,735

1,14

1,44

1,68

1,91

2,12

И. В настроенном усилителе высокой частоты достигается при одновременном усилении напряжения сигналов (V), пропорциональном (где п-число контуров), тогда как, при применении того же числа слабо связанньгх без посредства лампы контуров, И., в общем более высокая, чем в усилителе, получается при понижении напряжения пропорционально -~ благодаря потерям энергии на сопротивление в каждом контуре. Для получения хорошей И. от усилителя высокой частоты ему должны предшествовать 1 или 2 контура со слабой связью между ними. Так как усилители высокой частоты получаются тем более избирательными, чем длиннее волна, то на волнах короче 1 ООО- 2 ООО м для получения высоких И. находит применение метод приема с трансформацией частоты (супергетеродинный п р и е м). И. супергетеродинных приемников ири применении предварительного каскада высокой частоты достигает 500-

to го 30 Ш) 50 60 10 80iinfr-f Фиг. 10.