Литература -->  Производство жидкого угля 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 [ 46 ] 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153

613,5 кц/ск.


Фиг. 5.

частоты, заснятые в отдельности, но одновременно в ночное время, при передаче на волне 500 м и модуляционной частоте 500 пер/ск. Далее, наблюдения показывают, что 3. при разнице в частотах примерно от 1 ООО до 2 500 периодов получаются противоположными в своих изменениях. На фиг. 5 можно видеть размеры типичных интервалов между минимумами в зависимости от времени при избирательном замирании, найденные на волне около 500 м.

2. Изменения угла /S при тех величинах, которые наблюдаются на средних волнах, приводят в общем к незначительным колебаниям силы приема. На фиг. 6 по казану! кривые приема на рамку, не реагирую- 11 щую на изменение угла и на открытую антенну, исключающую прием поверхностной волны. Xoponiee совпадение этих кривых

указывает на незначительность влияния изменения /?1 на величину Е .

3. Зависимость 3. от изменения характеризуется ур-ием

eII 1 + 4(1;) sin(, + 4i sin cos <p ,

где Efj-напрялсение в антенне при наличии нисходящей волны и Е-напряжение только при поверхностной волне. На фиг. 7 по-

казана типичная кривая зависимости ,-от

времени, полученная в Англии во время полного затмения в 1927 г. па волне 491 м.



S Полное 6 затмение

Фиг. 7.

4. Из ур-ия для Е и люлсно также усмотреть следующее интересное свойство интерференционного 3. Удаляя 2 приемника (или несколько) на пек-рое расстояние друг от друга (практически установлено наивыгоднейшее расстояние, равное 2-4 длинам волн), можно найти такое их расположение (такое D), при котором 3. в обоих будут противоположны в своих изменениях- локализованное 3.

На коротких волнах 3. обуслов-пивается интерференцией 2 пространственных воли; при этом ббльшую роль, чем это было при средних волнах, играет угол jS (Да и т. д.). На коротких волнах молсет происходить полное вращение электрич. вектора, т.е. так называемая циркулярная поляризация с


Фиг. 8.

вращением по преимуществу в сторону часовой стрелки. Она может наблюдаться лишь в определенное время года и на определенных станциях. На фиг. 8 показана сплошной линией хсривая приема на вертикальную *Г PQW (Лиссабон} Х-15,6 антенну и пунктиром - на горизонтальную антенну, наблюденные в Англии на волне 15,6 .и и типичные для этого вида замирания.

Главными факторами, вызывающими изменения В, rf-i и б.: 1) малые колебания поля земного магнетизма (при изменении силы земного поля на /gg часть может произойти вращение плоскости поляризации нисходящей волны на 90°); 2) изменения давления воздуха и другие метеорологии. явления, вызывающие изменения в структуре верхних слоев атмосферы; 3) деятельность солнечных пятен и другие космич. причины, изменяющие электрич. состояние верхних слоев атмосферы.

Действие 3. на радиоприем и методы ослабления 3. при приеме. Действие замирания на прием как на средних, так и на коротких волнах, по наблюдениям, зависит: 1) от времени суток-на средних волнах 3. сильнее ночью (фиг. 1), на коротких-в сумерки или в часы хюсле появления или перед прекращением проходимости данной волны при приеме в данном месте (фиг. 2); 2) от расстояния-на средних волнах 3. тем сильнее, чем больше расстояние, при чем на ближних расстояниях наблюдаются главным образом короткие 3., на больших расстояниях- продолжительные; на коротких волнах 3. больше вблизи границы зоны молчания (см.); очень часто 3. бывают сильнее на ближних расстояниях и меньше на дальних, что объясняется гл. обр.интерференцией,обязанной волнам ближнего эхо; 3) от длины волны- наибольшие замирания наблюдаются в пределах 200--150 м, а далее, чем волна короче, тем в общем меньше результирующее действие 3.; в диапазоне 600-i-200 м действие замирания характеризуется уравнепием

==f{d), где Т-период 3.

3. очень затрудняет радиоприем. При радиотелефонном приеме избирательное 3. приводит прежде всего к значительным искажениям, характер которых все время изменяется. При радиотелеграфном приеме, помимо искажений, изменения силы приема, обусловливаемые 3., делают весьма затруднительным, а иногда и невозможным, автоматич. прием сигналов на телеграфные аппараты. При слуховом приеме положение несколько лучше, т. к. человеческое ухо peaiTi-рует только на изменения амплитуды от 20% и до нескольких сотен % в зависимости от скорости изменения и абсолютн. силы звука.

Для борьбы с последствиями 3. современной радиотехникой применяются следующие методы: 1) Методы, и с и о л ь-зующие свойства избирательности 3.: передача двумя или несколь-



кими смежными волнами; тональная передача; сверхгенератипный или модулированный радиоприем; передача одной боковой полосой частот при радиотелефонировании. 2) Методы ограничения чрезмерных максимумов при приеме: большие усиления с последующим ограничением силы сигналов или регулировкой усиления самими сигналами путем уменьшения чувствительности усилителя при чрезмерно сильных сигналах;

Прием и


Усилитель

Последующ усиление

jvww4

Фиг. 9.

типичная схема такого усилителя похсаза-на на фиг. 9.3) Методы, и с п о л ь-зующие свойства пространст-венности или локализован нести 3.: применение на передаче и на прие-тте направленных антенн с резко выражеп-гой направленностью и пространственным Д(йствием-л ученая система. Прием с нескольких расставленных на определенные расстояния идентичных или различно поляризованных антенн с последующим счожением эффектов на низкой частоте или в выпрямителе. Способы 1-й и 2-й группы дают улучшения лишь при неглубоких 3. Способы, относящиеся к 3-й группе, обеспечивающей значительное улучшение приема и в том случае, когда на обычных антеннах имеют место глубокие 3. Напр.. применение лучевой антенны позволяет иметь автоматич. прием с большими скоростями (между тем как на обычную антенну зат1)уднителен и слуховой прием), что приводит к значительному увеличению числа часов приема на данной волне в данном месте и к увеличению скорости приема примерно от 3 до 5 раз.

3. на длинных волнах, вообще чрезвычайно ред1ше, наблюдаются лишь при неустойчивых метеорологич. условиях и магнитных бурях в сумерки. Продоллсительность их оценивается в несколько минут, и влияние их на прием почти незаметно.

Лит.: К у к с е и к О П. И., О последних достижениях в области радиосвязи короткими волнами, Война и техника , пып. Связь Кр. армии , М., 1926, 52; А р р 1 е t о п Е. V., The Study of Signal Fading, Jourrial of the Inst, of Electr. Engineers*, L., 1928, v. 6(;, p. 872; Friss H. Т., Oscillographic Observations on the Direction of Propagation and Fading of Short Waves, <Proc. of the Inst, of Radio Engjneers , N. Y., 1928, v. 16, -5, p. 158; С о 1 w e J 1 R. C, Fading Curves along a Meridian, ibid., v. 16, 11, p. 1570; Smith T. A. a. Rod win G., An Automatic Fiiding Recorder, ibid., 1927, v. 15, 1, p. 41; Breit G., A Suggestion of a Connection between Radio bading a. Small Fluctuations in the Earths Magnetic Field, ibid., v. 15. 8, p. 709; R a n-g a с h a г 1 T. S., blading Measurements in India on the Short-wave Station PCJJ (Holland), Experimen-tal Wireless a. Wireless Engineer*, L., 1928, v. 5, 60, p. 501; Measurement of Fading, Scient. Papers of tlie Bureau of Standards*, Wsh., 5610; Eckersley T. L., The Polarization a. Fading of Sliort Wireless Waves, Nature , L., 1928, v. 121, p. 707; L a r d r у

m. P., Nouvelle contribution й. retu.de de la propagation des ondes, Londe 61ectric[ue , P., 1925, t. 4, 45, 46, p. 355, 401; L a r d r у m. P., etude sur les irregularites de la propagation des ondes courtes, ibid., 1924, t. 3, 33, p. 449; Lardry m. P., etude de Ievanouissement sur les ondes courtes, ibid., p. 254; Lardry m. P., Suite dune etude sur la propagation des ondes courtes, ibid., 1927, t. 6, 70, p. 465; G h e r z i E., Fading on Short Waves at Long Distances, Q. S. T. , Hartford, 1928, v. 12, 6, p. 31; A p p 1 e t 0 n E. V. a. в a r n e t t A. F., On Wireless Interference Phenomena between Ground Waves a. Waves Deviated by the Upper Atmosphere, Proc. Royal Soc. of London*, L., 1926, 113, p. 450-458; P i с к a r d G. W., Short-period Variations on Radio Reception, Ргос. of the Inst, of Radio Engineers*, N. Y., 1924, v. 12, 2, p. 119-158; Appleton E. V. a. R a t с 1 i f f e J. A., On the Nature of Wireless Signal Variations, Ргос. Royal Soc. of London*, L., 1927, 115, p. 291-317; E s a u A., tlber d. Vcrhalten v. Empfangern bei Polarisationsilnderungen d. elektrischen Wellen (Fadingerscheinungen), Jahr-buch d. drahtl. Telegraphic u. Telephonic*, в., 1926, в. 28, Н. 2. П. Куксенно.

ЗАМКНУТАЯ АНТЕННА, антенна (см.), состоящая из одного или большего числа полных витков провода. К категории 3. а., понимаемой в широком смысле как противопоставление классу открытых антенн, относятся: 3. а. в собственном смысле этого термина, рамки (см.), гониометрич. антенны замкнутого типа (см. Гонио.метр), волновая антенна (см.), контурные пеленгаторы (см. Пеленгаторы) и нек-рые другие. 3. а., в узком смысле слова (контурная антенна), противополагаемая рамке (рамочной антенне), характеризуется одним или очень малым числом витков, большой площадью калсдого витка; кроме того, она обычно подвешивается к той или иной сетевой опоре или опорам, тогда как рамка, представляя собою большое число витков с малой площадью каждого, делается обыкновенно передвижной и поворотной и устанавливается внутри здания. В дальнейшем под 3. а. разумеется частный случай контурной антенны, т. к. все остальные виды описываются отдельно. В современной радиотехнике все виды 3. а., кроме волновой, применяются для целей радиоприема и радиопередачи; особенности излучения и приема при помощи замкнутых форм по сравнению с отхсрытыми см. Излучение и прием.

Характерной особенностью всей категории 3. а. является резкое по сравнению с открытой антенной направленное действие. Поэтому преимущественное применение 3. а. находят в пеленгаторах и приемных устройствах, использующих направленность для целей многократного или избирательного (чтобы избавиться от помех) радиоприема, в радиомаяках и некоторых других передающих устройствах, предназначенных для посылки энергии в определенном направлении. В то время как для приема 3. а. применяются на всем диапазоне волн, используемом современной радиотехникой (от ед1.-ниц м до десятков тыс. Л1), излучение при помощи 3. а. практически известно пока лишт. в диапазоне средних волн (--lOO-i-l 500 м).

Параметры одновитковой З.а. Основным, отправным при расчетах 3. а., параметром является коэфф. самоиндукции (далее упрощенно самоиндукция ); для одновитковых фигур эта величина определяется по формуле

где I-периметр витка,5-его площадь, г-



радиус поперечного сечения провода, /и- магнитная проницаемость; величина д учитывает магнитный поток внутри провода и находится по кривой фиг. 1; по оси абсцисс

отложено значенпе ж = 0,281 г/, где/-

частота, о-удельное сопротивление провода в {Ай/с.адЗ; для медного провода при 20°

idfm т

OiJJU

фиг. i .

ж = 0,214г[/7; здесь все величины, как и в дальнейшем при расчетах L и С, д. б. выражены в см. Значение ср для приближенных подсчетов м. б. принято равным 0,15; для точных расчетов следует ср выбирать по кривой фиг. 2, па к-рой представлены аналитически найденные величины ср для правильных фигур, равнобедренного и прямоугольного треугольников, прямоугольника и ромба; величина ср зависит от отношения 7-;ес-

ли форма замкнутой антенны не соответствует названным выше фигурам, то приближенно 9?=0,15.

Волновой коэфф-т одновитковой 3. а.

[к = -отношение собственной длины волны к периметру-равен в среднем 2,3. Учитывая все трудности, возникающие при точном расчете емкости антенны вообще [\], а

-аз-

-и,г

----

-----

-----

----

-----

-----

г V,/

t-Pi,

2-Пр,

Вмобед/.

. тр-п 3

-Прямо

-Ромб

угольн).

7 3

Фпг. 2.

замкнутых-В частности, представляется рациональным использовать уже найденную формулу для 1уо (статической самоиндукции) для нахождения величины статической емкости Со такой замкнутой антенны. Из ф-лы = 4 j/1/о Со легко получается, с уче-

том Яо=2,3 I, для замкнутой антенны 0,16t

Вопрос о сопротивлении току радиочастоты 3. а. остается недостаточно исследованным; для треугольных 3. а., подвешенных к мачтам огсоло 20-30 м, оно порядка 10-15 (при достаточном удлинении собственной

волны: \- S 2-3).

Параметры миоговитковых 3. а. Теория излучения и приема для многовитковых 3. а. остаетСоЧ приблизительно той лее, что и длг одновитковой 3. а. Па-раметрымиоговитковых 3. а. выралсаются б.или м. сложными ф-иями от параметров для одно-

аг лз м й j

№ (Wf asa Ufti/ 0.7 л

335

o,xa

HUSO

OfiSO 0,250 ,

0 П

Фиг. 3.

Фиг. 4.

витковьгх 3. a.; расчет их еще недостаточно разработан. Приближенно мол-сно считать, что

д.,п = = й.,1 где Sy-площадь

пого витка, а и-число витков 3. а.

Самоиндукция п-витковой 3. а. не может находиться по ф-ле Нагаока (см. Катушки самоиндукции), так как последняя действительна только для многовитковых катушек, обладающих малой площадью, с витками, плотно прилегающими друг к другу. Для п<6 рекомендуется 3. а. приводить к равновеликому квадрату с тем же числом витков и пользоваться да-тее ф-лой:

L = 8aw2(ln -4- 0,726 + 0,223 ) - 8ап(А + В),

где см.

а-сторона эквивалентнохо квадрата в Ь-осевая длина 3. а. в см (кратчайтпее расстояние между плоскостями первого и последнего витка); А и В находятся по кри-d (диаметр провода) /jjp дч д (шаг витков) *

вьт в функции от

и п (фиг. 4).

Для 3. а. с п>6 с точностью до 10о справедлива ф-ла, данная Эзау для рамок:

L = San [(in - 0,524) + (те - 1) In ° - 0,774 .

Емкость (эквивалентная) 3. а. при многих витках приближенно м. б. определена по эмпирич. ф-ле Эзау: C =al, при чем коэфф. а находится в ф-ии от числа витков п цо кривой (фиг. 5); I- периметр всей 3. а.

Волновой коэффициент 3. а. к, теоретически равный 2, д.яя многовитковых 3. а., по измерениям В. И. Баженова над

3. а. разнообразн. формы, подвешенными на мачте высотой 60 м, при чем нинсняя часть 3. а. находилась на высоте 4,5-7 м над


1 гз1 б В7 8зю Фиг. 5.



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 [ 46 ] 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153