выражение для амплитуды электрического поляЕ(вУ/м) в экваториальной плоскости:

ЕвОк у- у, где / выраж;ено в А, а г в л*.

Лит.: см. Диполь. К. Теодорчик.

ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ (характеристика линии) - отношение напряжения к силе тока в каждом пункте бесконечно длинной линии. В. с. телефонной линии приблизительно равно входному со-поотивлению линии с полным затуханием (см. Бета), независимо от величины включенного на конце ее сопротивления. Для однородной телефонной линии В. с.

R+wL

А + гюС

где а, L, С И - соответственно омическое сопротивление, самоиндукция, емкость и проводимость изоляции на единицу длины лирши (1 км). О)-круговая частота, равная 2ю1, причем п - число пер/ск., а г - мнимая величина (]/-1). Для пупинизирован-ных линий В. с. определяется по формуле:

Ts 1

где (i)o - собственная частота пупинизиро-ванной линии, Lg-самоиндукция катушек Пупина, отнесенная на единицу длины линии. В. с. линии определяется измерением сопротивлений холостого хода Лоо (провода на конце линии разомкнуты) и короткого замыкания (провода на конце линии соединены между собою) из такого соотношения: z=y Uoo.Uq . Примерные величины волнового сопротивления при ft)=5 000:

Воздушн. бронзовая линия ;2(=4 л{Л4 2= б90е-гб° железная 0=i 2=1 330-e-i2o4o

Кабельная обыкнов. 0=0,5 z~ 945-е-*43°.5о пупинизир. 00,9 z=l 700-e-i2° 0=1,i 2=1 eoo-e-ia

Непосредственное соединение линий с различными В. с. не рекомендуется, т. к. в месте; соединения возникают отраженные волны, вследствие чего происходит потеря мошности.

Лит.: Юрьев М. Ю., Теория телефоншлх цепей, М., 1925; Коваленко в В. И., Телефонирование па большое расстояние, ч. I и II, Л., 1924- 1925; в г е 1 S i g F., Theoretische Telegraphic, Braunschweig, 1924; Hill J. G., Telephonic Transmission, London, 1920. H. Баев.

ВОЛНОЛОМ, массивное сооружение в виде .отдельно стоявшей продольной дамбы, огра-ждающей рейд морского порта от волнения; для причала судов встноломы не служат. По 1форме В. имеют вертикальные или нагслон-ные стенки, но бывает и промежуточная форма-основание с пологими стенками, на котором возведен массив с вертикальными стенками. Размеры и конструкция В. зависят от силы волнения, положения порта, от свойств дна, от употребляемого для постройки материала. В портах с приливами волноломы подвергаются, кроме действия волнения, действию течения во время прилива и отлива. Постройка В. изменяет условия воздействия воды на дно вблизи него и может вызвать усиление размыва, почему подошва вол1юлома на размываемых грунтах д. б. защищена от этого размыва. Размеры волн зависят от силы ветра и расстояния от берега в направлении действия ветра. Поэтому волноломы располагаются обычно

Фиг. 1.

Фиг. 2.

нормально к направлению ветра, наиболее часто повторяющегося и вызывающего наибольшее волнение.

По роду употребляемого материала волноломы м. б.: смешанными из дерева и камня, каменными, бетонными сплошными, у--StH

из бетонных массивов ИТ. д. На фиг. 1 изображен волнолом в Буффало, на озере Эри, трапецеидального сечения с пологими откосами (размеры в м). Внутренняя часть А исполнена из наброски камней весом до 1 m и более; на откосы уложены еще более крупные по весу камни. Стремление связать между собой тяжелые массивы, чтобы затруднить возможность переброски их через

гребень волнолома, привело к констру- кции, изображен-

ной на фиг. 2, представляющей В. в Марселе, построенный на песчаном основании из естественных и искусственных массивов.. Строение этого В. таково: центральная часть 1 состоит из щебня и обломков камня; следующие слои состоят: 2 - из камней весом 3-100 кг, 3-из камней весом 100-1 300 кг, А-из бетонных массивов весом 1,3- 3,9 т, 5-из естественных камней весом свыше 3,9 m и 6-из бетонных массивов весом свыше 33 т (размеры на фиг. даны в м).

Наружную часть В. иногда, для разбивания набегающей волны, покрывают наброской из искусственных массивов (фиг. 3 - гавань Ливорно). На слабых грунтах и больших глубинах массивная часть волнолома возводится на призме из каменной наброски (фиг. 4-порт Леш Коломбо; размеры на фиг. в м). В. в НьюГевене устроен из массивов объемом до 45 (100 m веса). Еще более крупные массивы образуются посредством заполнения бетонных или жсчезобетонных ящиков, затапливаемых на месте, после установки их на плаву, и затем заполняемых бетоном. Так устроен волнолом в Зеебрюгге и в Бильбао (Гасконь), а также в Туапсе (фиг. 5; размеры на фиг. в м). Концы волнолома обыкновенно делают еще более массивными, чем тело. Вообще волноломы являются весьма ответственными сооружениями порта, и от правильного устройства их в значительной мере зависит безопасность порта.

Фиг. 3.

Фиг. 4.

Фиг. 5.

Лит.: Ляхницкий В. Е., Курс морских и речных портов, М.-Л., 1926;Кандиба Б. Н., Русское портостроительство Вч период войны 1914- 1918 гг., Труды Отд. водн. ст)оительства . Л., 1924, вып. 7; Handbuch d. Ingenieurwissenschalten, Т. HI - Der Wasserbau, Lpz., 1911,- E n g e I s H., Handbuch d. Wasserbaues, B. 2, 3 Aufl., Lpz., 1923. K. Акулов.

ВОЛНОМЕР, в радиотехнике, прибор для измерения длин электромагнитных волн (см. Волны электромагнитные); в последнее время термин волномер часто заменяется словом частотомер. Так как длина волны и частота колебаний являются сопряженными понятиями, то формулой перехода от одного выражения к другому служит равенство: = у- При употребительных теперь единицах (для длины волны-м и для частоты-килоциклы в ск.) имеем:

300 ООО

Точное определение частоты колебаний в радиотехнике является вопросом первостепенной важности: достаточно указать, что одновременная работа ряда радиостанций в общем районе (напр. Зап. Европа) возмо-.жна без помех друг другу лишь при условии точного разграничения длин излучаемых ИМИ волн. Такой контроль длин волн радиопередатчиков осуществляется специальными, почти ежегодными, конференциями в Зап. Европе и в Америке. В то же время В. является наиболее употребительным измерительным в радиотехнике прибором, допускающим точное определение не только длины волны, но и почти всех других параметров колебательного контура.

В. в общем можно подразделить на два класса: стандартные, служапще первичными и вторичными эталонами, и технические, градуируемые по первым и обычно употребляемые в радиотехнической практике. (О методах определения длины волны, деляпщхся Также на два класса - абсолютные и косвенные, см. Измерения в радиотехнике.)

Существеннейшими частями всякого В. юлужат: измерительный контур, индикатор колебаний и возбудитель колебаний. И з-мерительный контур состоит из конденсаторов, катушек самоиндукций и со- единительных проводов; основное требование к измерит, контуру-возможно малое его затухание. Параметры измерительного контура связаны между собой ф-лой Томсона:

.Я = 27tyC-L, где Я, С п L выражены в см.

Индикаторами колебаний (показателями наличия и интенсивности колебаний в измерительном контуре) служат: 1) светящиеся трубки с разрезкенным газом (Не, Аг или Ne), включаемые параллельно конденсатору; 2) лампочки накаливания (для напряжений около 2V), приключаемые так же, как и светящиеся трубки; 3) тепловые амперметры (см.), включаемые в Измерительный контур или непосредственно или при помощи индуктивно связываемой апериодической цепи; 4) барретеры (см.); 5) детекторы любого вида в соединении с телефоном или гальванометром. Возбудителями колебаний в В. обычно служат зуммеры или ламповые генераторы.

Главные области применения В.: 1) измерение длины волны (частоты) у передающих радиостанций и в месте приема, 2) измерение затухания, 3) определение самоиндукций, 4) определение емкостей, 5) измерение коэффициентов связи связанных систем; применяются В. также для поверки чистоты тона (при тональной передаче), испытания чувствительности детекторов и т. д.

Основных схем включения В-. две: 1) волномер как вибратор-употребляется чаще всего при измерениях в месте приема; 2) В. как резонатор-используется чаще всего при измерениях вблизи передающих радиостанций. При включении по первой схеме (фиг. 1) в измерительном контуре В. I появляются

зутмер

С L

катушки

фиг. 1.

колебания, вызьшаемые зуммером с батареей; эти колебания передаются через индукцию L и катушки связи в цепь 11 длину волны которой требуется определить. Путем изменения (при схеме по фиг. 1-вращением ручки конденсатора С) излучаемой В. длины волны добиваются наибольшего эффекта в той или иной индикаторной цепи, приключенной к исследуемой цепи (при схеме по фиг. 1-наибольшей силы звука в телефоне Т). Момент наступления наибольшего эффекта в индикаторной цепи указывает, в свою очередь, на резонанс, т. е. что

длина волны, излучаемой волномером* совпадает с длиной волны исследуемой цепи. При включении по второй схеме (фиг. 2) к измерительному контуру волномера 1 приключается его индикатор; измерите льн. контур связывается тем

л цели

ииишии

или иным с цепью II, длину волны существующих колебаний в которой надлежит определить. Путем изменения параме-

Фиг. 2.

тров измерительного контура В. / добиваются, как и в первом случае, наступ-чения резонанса, определяемого по максимальному эффекту в индикаторной цепи волномера.

Фиг. 2 представляет полную схему современного коротковолнового В. фирмы Мар-кони для волн 10-100 м; фиг. 3 дает общий вид такого В. Этот тип В. может служить только как резонатор; отсутствие вибраторной схемы объясняется трудностью получения при помощи зуммера в таком ходовом приборе точно калибрирован, коротких волн. Индикатором в этом типе служит (фиг. 2): А-неоновая трубка и детектор D

(кристаллич.) с телефоном Т. Для перекрытия всего заданного диапазона волн измерительный контур В. устраивают теперь б. ч. по следующей схеме: один конденсатор переменной емкости и ряд сменных катушек самоиндукции (на фиг. 3 одна из катушек-на самые короткие волны-видна прикрепленной к крышке ящика В., три остальные находятся в правой половине того же Я1ЦИ-ка). Исходя из основного требования к В.-наименьшего затухания его измери-. тельного контура,- конденсатор в волномере всегда делают с воздушным диэлектриком. Конструкция конденсатора переменной емкости в В. является наиболее ответственной частью, определяющей точность волномера. Наилучшая форма пластин конденсатора пока еще не выбрана; за границей технич. В. имеют часто конденсаторы типа квадратичного. Во избежание пробивания конденсатора в сильном электрическом поле (вблизи передатчика) конденсатор снабжают предохранительным

Фиг. 3.

Фиг. 4.

искровым промелсутком. Для устранения влияния руки (добавочной емкости, вносимой телом экспериментатора) конденсаторы в В. делают всегда хорошо экранированными (см. Экрапироватге), в металлических кожухах, при чем с корпусом соединяется подвткная система пластин конденсатора. Катушки самоиндукции в волномере на средние и длинные волны конструируют обычно в форме плоских спиралей, заделываемых в

т. Э. т. IV.

эбонит; намотку их производят исключительно литцендратом (см.); только для волномеров на короткие волны применяется голый провод. Устройство В. по схеме фиксированного конденсатора и переменной самоиндукции (например вариометра) неудобно уже по одному тому, что при настройке таким В. будет изменяться и коэфф. связи В. с контуром, длину волны которого измеряют.

К В. предъявляются след. основные технические требования: 1) точность и чувствительность, 2) малое затухание, 3) легкость манипуляций при настройке и 4) жесткость конструкции с наибольшим обеспечением постоянства градуировки. В хороших практических В. точность характеризуется цифрой + 0,5%; затухание на самых длинных волнах выражается цифрой 0,015-0,020. Первичные стандарты обладают значительно большей точностью; так, например, стандарт в германском физико-техническ. гос. институте на волнах Я = 1 ООО-100 ООО м дает точность 0,01-0,02%.

К каждому технич. В. прилагаются графики его градуировки, выполненной на з-де по стандартному В. Для каждой из катушек самоиндукции получаются две слегка разнящиеся кривые: одна для В. как вибратора, другая для В. как резонатора (фиг. 4).

Методику прочих измерений с В. см. Измерения в радиотехнике; конструкций стандартных В. (ныне разрабатываемых в том числе и в СССР) и описание других типов В.-см. Частотомер.

Лит.: М а U Ь о г g п е Т., Wave meter, N. Y. а. L., 1913; Morecroft J. Н., Principles of Radiocom-munication. New York, 1921; Hund A. Hochfre-quenzmesstechnik, В., 1928. В. Баженов.

ВОЛНЫ, про есс распространения колебательного состояния в пространстве, на поверхности или по линии. На фиг. 1 показана мгновенная форма волны, для простейшего случая, при распространении вдоль прямой линии, при чем по ординатам отложены значения рассматриваемого состояния. Волны могут возникать в любой среде, точки которой связаны между собою теми или иными силами взаимодействия. Распространение волны характеризтотся в простейшем случае следуюпщм синусоидальным или коси-нусоидальным равнением:

у = Л sin - = 4 sin27r

= А sin 27с (у - или в комплексной форме:

у = Ае

Физическ. природа у зависит от характера волнового процесса. Она может быть скалярного характера (уштотнение или разре-жеяяе в звуковой волне) или векторного характера (продольное или поперечное смещение точки, вектор электрической или магнитной силы; и т. п.). А-а м п л и т у д а волны, t-время, протекшее от начала волнового процесса (которое можно выбирать произвольно), Т-период колебания,

Фиг. 1.

\Т V-T)