выпадения осадков в часах; п-коэффициент, равный от 1,0 до 2,0 в зависимости от формы водосборной площади данного канала; Я == Vo-T-произведение средней скорости стока па продолжительность осадков (в м); L-длина площади стока (по направлению стенания воды в канал) в м; ш-водосборная площадь данного канала в га; х-показатель корня, равный 2,0 до 4,0 в зависимости от уклона и размеров водосборной площади. Значение модуля стока колеблется от 0,03 до 0,35 л/с7£ и выше с га.

Значение дренажного модуля, характеризующего собой условия отвода не поверхностного, а внутреннего стока почвенно-груи-товых вод, выражается след. ф-лой:

где р-суточная

1га-СПJ

интенсивность

осадков в

м.м: Г1-коэффициент остатка вод от стока, равный 1 - а (где о-коэффициент поверхностного стока); а-коэфф. просачивания воды в дренаж в %; он зависит от свойств почвы и степени ее сухости, т. к. в дренаж может поступать только та вода, к-рая превышает потенциальную влагоемкость почвы при данных условиях; коэффициент /9, равный 1,0 до 1,5, зависит от интенсивности дренажа. Расчетная величина интенсивности осадков /) д. б. выбрана для того периода времени, какой является критическим в отношении развития воздельшаемых на данной площади культур или вообще ее сел.-хоз. использования. Величина дренаясного модуля в среднем колеблется от 0,4 до 0,8 .f/ск с 1 га.

Приведенные ф-лы показывают те главнейшие факторы, от которых зависит величина Г. Установление расчетной величины Г. производится на основе специальных опытов и исследований с целью определить: 1) потребности растений в воде и воздухе и изменение их во времени при данных почвенных и климатич. условиях и,следовательно, тот наивыгоднейший водно-воздушный режим почвы, какой надо поддерживать на мелиорируемой площади; 2) налетный водный режим на данной площади в естественных условиях; 3) на основании того и другого-количественные изменения, какие дол-яшы быть внесены в естественный реншм путем мелиорации; 4) наилучшие условия и способы создания в почве нуншого водно-воздушного режима вместо естественного: способы полива, размеры и расположение оросительных канав или конструкции, размеры и расположение отводящих воду каналов или дрен. Гидромодульные исследования ведутся в двух направлениях, взаимно дополняющих друг друга: 1) иа постоянных станциях ведется опытным путем изучение т. н. оптимального модуля, т. е. таких норм и способов регулирования почвенной влаги, которые являются наивыгоднейшими при тех или иных климатических, почвенных и с.-х. условиях; 2) статистическ. путем особыми отрядами ведется изучение так наз. фактич. модуля, т. е. действительно существующих в данной местности оросительных или осушительных норм и установившихся способов регулирования влаги. Эти исследования необходимы при проектировании как iobbix оросительных

или осушительных систем, так и при переустройстве старых систем. Знание Г. не в меньшей степени необходимо для правильной организации эксплоатации орошаемых и осушаемых земель и гидротехнических сооружений на них. Гидромодульные исследования имеют таклсе большое юридич. значение в организации водопользования и в определении прав на воду.

Гидромодульные исследования в царской России были начаты в 1912 году, когда Отделом земельных улучшений Министерства земледелия была для этой цели организована специальная Гидромодульная часть. Гидромодульные исследования велись в Туркестане, в Закавказьи, в губерниях: Самарской, Астраханской, Таврической, Минской, Московской, Волынской и Новгородской. Результаты этих работ напечатаны в изданиях Гидромодульной части. Посте революции Гидромодульная часть была преобразована в Опытно-мелиоративную, и задачи ее были расширены. С 1918 года до настоящего времени гидромодульные исследования велись в следующих районах СССР: 1) В европейской части Союза: в Ленинградской области. Карельской АССР, в Центрально-Промышленном, Западном и Центрально-Черноземном районах, в Среднем и Нижнем Поволлсьи и на Северном Кавказе в Крыму и на юге Украины. 2) В Азиатской части Союза-во всех республиках Средней Азии, в Закавказьи (начато), а также в Сибири. Однако, во всех названных районах исследования Г. велись в течение еще весьма недостаточного промежутка времени, мелоду тем как изучение гидромодуля как величины, зависящей от изменяющихся во времени гидрологических и климатическ. факторов , требует значительной длительности для получения устойчивых данных. Все гидромодульные и опытно-мелиоративные исследования в настоящее время в научно-методологическом и программном отношениях объединяются в Государственном ин-те сел.-хоз. мелиорации Наркомзема РСФСР, где сосредоточены и все материалы гидромодульных исследований в разных районах.

Лит.: Костяков А. Н., Материалы по изучению гидромодуля, т. 1, М., 1914; е г о ж е, Гидромодульная часть: предмет, задачи и значение ее работ, Москва, 1915; е г о же, Основные элементырасчета оросительных систем и их изучение, Москва, 1916; его же. Основные элементы расчета оросительных систем и их изучение, М., 1919; Отчеты Гидромодульной части, с 1913 г. (работы разных лиц по различным районам), М.; Труды Гос. ин-та с.-х. мелиопа-ции , М., с 1925; Материалы по опытно-мелиоративному делу, т. 1, М., 1928; Костяков А. Н., Основы мелиорации, М., 1927. А. Костяков.

ГИДРОНОВЫЕ КРАСИТЕЛИ, кубовыекра-сители (см.), изготовляемые фирмой Леопольд Касселла во Франкфурте н/М. [J; в большинстве своем они содержат ядро кар-базола [ ], что, однако, не является обязательным. Г. к. бывают всевозмойсных оттенков; наибольшее распространение имеет г и д р о и о в ы й синий, первый Г. к., получаемый ныне в технике действием смеси по-яисульфида натрия и серы в спиртовой среде на продукт конденсации нитрозофено-ла скарбазолом. Последний может быть заменен различными его производными, при чем получаются Г. к. различных марок. Известим 1\ к., относящиеся по своему химич.

строению к классу антрахинонных и тио-индигоидных красителей. Строение же многих Г. к. до сих пор является секретом ф-ки.

Г. к. являются не только кубовыми, но и сернистыми красителями (см.), но оттенки, получаемые при применении гидросульфитного куба, получаются чище и ярче. От-.тичительиым свойством Г. к. является их повышенная прочность к хлору, необычная для красителей, получаемых методом сернистого плава, что позволяет, в частности, гидроновому синему успешно конкурировать, несмотря на дороговршну, с индиго и индантреном. В настоящее время-, в силу конвенщги между германскими красочными фабриками, некоторые Г. к. получили название индантренов.

Лит.: ) проспекты L. Cassella; Colin G., Die <arbasolgruppc, Leipzig, 1919; R о w e, Colour Index, N. Y., 1924. И. Иоффе.

ГИДРОПУЛЬТ, см. Насосы.

ГИДРОСТАТИКА, отдел гидромеханики, посвященный законам равновесия лшдкос-ти. В основании Г. лежат следующие свойства жидкости. Если на частицы покоящейся жидкости будет действовать сила, стремящаяся заставить скользить эти частицы одна по другой, то это скольжение обязательно произойдет, как бы мала тш была действующая сила. Вязкость жидкости не меняет уничтожить этого скольжения, она может сделать его только более медленным; этим свойством вязкость жидкости отличается от обычной силы трения первого рода, или трепня скольжешш, для преодоления которой необходимо приложить касательную силу, ббльшуюонределенного конечного предела, тогда как достаточно самой малой силы, чтобы преодолеть вязкость жидкости и заставить жидкость двигаться. Далее, чтобы отделить часть жидкости от остальной ее массы, достаточно ничтожных усилий, которыми в большинстве случаев можно пренебречь. Отсюда следует, что в покоящейся жидкости все внутренние усилия приводятся только к давлениям, направленным нормально к площадям или (в случае неплоской поверхности) ряду бесконечно малых элементарных площадок, на которые они действуют. Возьмем внутри покоящейся жидкости произвольную элементарную площадку сг, проходящую через какую-нибудь точку А с координатами х, у, z: обозначим величину давлехшя жидкости на эту площадку через Р. Молено доказать. р

что предел отношения когда а, все время

проходя через точку А, стремится к нулю, будет одним и тем же для всех панравлении площадки о и будет зависеть только

от координат х, у, z точки А. Этот предел р

р = lim - называется гидростатическим давлением в точке А; р есть функция от координат х, у, z точки .-I. В случае р{х, у, z) = Const мы получим поверхности равного давления; вдоль такой поверхности ф = 0. Обозначим через x, y, z компоненты силы, отнесенной к единице массы жидкости, через q-плотность жидкости; как x, y, z, так и q суть функции от ж, у, Z. Если постоянно во всех точках жидкости, то жидкость назьшается

несжимаемой. Уравнения Г., выражающие условия равновесия жидкости, таковы:

Так как: dp = dx + i/ -Ь

dp = QiX dx +Ydy + z dz). (2)

Ур-ие (2) показьшает, что равновесие жидкости в о 3 м о ж н о н е привел-ких силах. Левая часть этого уравнения есть полный дифференциал, а потому и правая часть (2) должна быть таковым. Особенно важ;ны случаи, когда 4 постоянно или зависит OTX,y,z только как функция р,т.е. (> = f(P)- В этих случаях равновесие возможно только для сил, имеющих силовую функцию U:

~ дх

7 = ду dz

При ЭТОМ ур-ие (2) принимает вид: -f- - dU.

Т.к. условие (/2 = 0 влечет fZf/=0, то в этих спучаях поверхности равного давления суть поверхности уров-н я. Для случая неслшмаемой тяжелой лсидкости, находящейся только под действием силы тяжести, получим, если начало координат О возьмем на свободной поверхности, а ось Oz будем считать направленной вертикально вниз:

dp = Qfj dz, И.1И р = р + (jgz,

где есть давление на поверхности z = Q; следовательно, поверхности равного давления {р = Const) суть горизонтальные плоскости (гг Const), и давление в каком-либо горизонтальном стое зависит только от глубины этого слоя иод свободной поверхностью жидкости; сверх того, давление jJq на поверхность передается без изменения во все слои, и так. обр. мы приходим к законам Паскаля.

Если в тялселую лсидкость погружена наклонно к горизонту какая-нибудь плоская стенка, то давление на поверхность ее больше в тех местах, к-рые о лежат глубже под свободной поверхностью жидкости. Т. к. все силы давления направлены нормально к поверхности стенки, то они параллельны между собой и потому могут быть заменены одной равнодействующей В (см. фиг.). Величина этой равнодействующей равна весу стстба жидкости, основанием которого служит площадь стенки, а высотою-глубина ц. т. С площади иод поверхностью жидкости. Точка приложения К этой равнодействующей называется центром давления. Центр давления К всегда лелит ниже точки С. В случае прямоугольной стенки со сторонами а и Ъ, у к-рой сторона а расположена вдоль свободной поверхности лгидкости, центр давления К лелшт по оси симметрии, перпендикулярной к а, на расстоянии jb от свободной поверхности {0К=1ф). Эти вьшоды играют большую роль при расчете плотин, щитов и т. п. В случае неплоской стенки совокупность давлений на элементы ее поверхности приводится вообще не только к результирующей, но и к паре.

Если в жидкость, находящуюся в равновесии под действием данных сил, полностью или отчасти погружено тело, то совокупность давлений окружающей жидкости на поверхность тела приводится к результирующей и к паре. Эти результирующая и пара равны и противоположны результирующей и паре, к которым привелась бы совокупность тех же сил, действующих на жидкость, но приложенных к объему жидкости, вытесняемому те.лом. Это-обобщенный закон Архимеда. Если действующие на жидкость силы приводятся только к силе тяжести, то, вследствие параллельности между собой сил тяжести отдельных элементов жидкости, пара существовать не будет, и все силы давления жидкости на тело приведутся к одной равнодействующей R, равной весу вытесненной телом жидкости, направленной вертикально вверх и приложенной в ц. т. вытесненного объема лсидкости. Обозначим вес тела через Р. Если Р>В, то тело будет тонуть; если Р<В,то тело будет выплывать; если P=R, то тело будет в равновесии и будет плавать в жидкости. Однако, в последнем случае необходимо, чтобы Р и В были расположены вдоль одной вертикальной прямой, в противном случае образуется пара, которая будет поворачивать тело. Вопросы плавания тел и особенно остойчивости плавающих тел играют громадную роль в теории корабля и аэростата.

Лит.: Бобылев Д., Гицростатика и теория упругости, СПБ, 1886; Сомов П., Основания тео-ретичес1чой механики, Bapinana, 1Э04; Крылов А., Теория кораб.хя, ч. I-Пловучесть и остойчивость корабля, СПБ, 1907; С аму сь А., Техничесхч. гидравлика, М.-Л., i 926; С а т к е в и ч А., Основной курс гидравлики, ч. I, Л., 1927; А п п е .л ь П., Руководство теоретической (рациональной) механики, пер. с фр.Анц., т. 3, М., 1911; Р о i S S о п S. D., Traite de niecaiiique, t. 2, P., 1836; Grashof F., Theoret. Ma.schinenlehre, B. 1-Hydraulik, Lpz., 1875; Lue-g e r - W e у г a u с h, Wasserver.sorgung der Stadte, B. 1, Lpz., 1914; G г e e n h i 1 1 A. G., Treatise on Hydrostatics, London, 1894; P б s с h 1 Th., Lehrbuch der Hydraulik, Berlin. 1924; В e s a n t W. H. and Ramsey A. S., A Treatise on Hydromechanics, v. 1, New York. 1925. A. Некрасов.

ГИДРОСТАТИЧЕСКИЕ ВЕСЫ (Мора-Вест-фаля) служат для определения удельн. веса жидкости на основании закона Архимеда. Устройство Г. в. следующее. Рычаг А, снабженный трехгранной призмой, опирается ее острым концом на подставку В; к правому плечу рычага подвешено на платиновой проволоке небольшое стеклянное цилиндрическое тело С, иногда снабженное термометром; левое плечо рычага несет постоянный груз, который служит противовесом телу, и заканчивается острием, позади которого на подставке укреплена шкала. На правое плечо, разделенное на десять частей, вешают гирьки а (загнутые в дугу кусочки проволоки различного веса). Пока тело находится в воздухе, рычаг-в равновесии; если лее тело погрузить в жидкость, то правое плечо рычага поднимается, и для приведения его в прежнее положение необходимо прибавить некоторрлй груз, равный

весу вытесненной жидкости; это осуществляется гирьками а. Обычно имеется пять гирек; если первые две весят по 10 г, тогда третья весит 1 г, четвертая-0,1 г, а пятая-0,01 г. Калсдая гирька равносильна тем большей нагрузке на плечо рычага, чем дальше от точки опоры она находится. Так, гирька в 10 г, помещенная на первом делении, оказывает то же давление на плечо рычага, что гирька в 1 г на десятом делении; помещенная же на втором делении, она тождественна гирьке в 2 г на конце рычага. Следовательно, располагая эти пять гирек иа разных делениях правого плеча рычага, можно осуществить давление на конец рычага в пределе до 20,111 г. Чем больше гирек потребовалось повесить на правое плечо для приведения весов в равновесие, тем больше удельный вес жидкости, в которую опущено тело. Гирьки делают с таким расчетом, чтобы можно было по их расположению прочесть удельный вес жидкости. Так, если для равновесия потребовалось гирьку в 10 г поместить на девятое, в 1 г-на пятое, в 0,1 г-на шестое и в 0,01 г-на восьмое деление рычага, то удельной вес жидкости будет 0,9568. Температура жидкости, в которую погружают тело, д. б. точно определена (обычно 15°). С течением времени погруженное стеклянное тело несколько меняет свой объем, и потому перед непосредственньпли определениями уд. веса необходимо Г. в. прокалибрировать по чистой дистиллированной воде, удельный вес которой при 15° равен 0,9991. б. Брунс.

ГИДРОСУЛЬФИТ, соль гидросернистой кислоты H2S2O4; обычно под этим названием разумеют натриевую соль Na2S204, имеющую наибольшее значение в технике. Кроме NagSgOj, известны еще соли К, Mg, Са, Zn. Г. был открыт Шёнбейном (Schonbein) в 1852 г. и изолирован Шютцеиберлсе (Schut-zenberger) в 1869 г. В 1881 г. Бернтсен, а в 1900 г. Бернтсен и Базлен (Bazlen) приготовили его в чистом виде и установили его формулу. После изобретения способа получения концентрированных препаратов Г. (BASF, 1900 г.) путем высаливания и приготовления его продуктов конденсации с альдегидами и кетонами (Циндель, Москва, 1902 г.) Г. получил чрезвычайно широкое распространение в текстильной промышленности в качестве восстановителя.

Свойства. Гидросернистая кислота H2S2O4, не изолированная в свободном состоянии, есть смешанный ангидрид кислот сернистой H2SO3 и сульфоксиловой H2SO2:

ее стругстурная формула OH-S-0-S-OH. Растворы ее солей при подкислении приобретают желто-оранжевую окраску и быстро разлагаются с выделением серы. Твердый Г. существует в виде безводного мелкого порошка NaaSgOj и гидрата Na2S204.2 HgO, кристаллизующегося в виде тонких блестящих призм. Растворимость гидрата: 22 г Na2S204 в 100 3 воды; растворимость безводного Г. несколько больше. Влажный Г. энергично окисляется на воздухе при значительном выделении тепла; этим и объясняется энергичное восстановительное действие Г.