наточен; подводящие валки G и D и столы К и J д. б. аккуратно пригнаны к валкам, чтобы зазор между ними соответствовал состоянию кожи (дубленой и недубленой) и намеченной толщине ее после двоения; б) валки G и D д. б. строго параллельны, и наиболее близкие образующие их должны лежать почти в одной плоскости с острием ножа; шкивы, ведущие ноле, должны натягивать его т. о., чтобы в нем не наблюдалось

Фиг. 3.

никакой игры пи в вертикальном ни в горизонтальном нанравлении; наждачные круги доллены слегка касаться нолса; в) отношение расстояний верхнего и нижнего подающих валков от лезвия ножа определяется леелательной толщиной верхнего и нижнего спилков, а самые расстояния - лишь опытом двоильщика, в зависимости от твердости кожи; от этого же зависит и отстояние лезвия нолса от плоскости, проходящей через оси подводящих валков; полного совпадения этих линий не допускается. Для обслуживания требуется от 2 до 5 (при очень тялсе-лых кожах) человек.

Технические данные д в о и л ь п ы х машин.

Название машины

Юнион

Ленточная

Число выраб. кож в день

350 мелких 60 крупн. 80

От 200 до 300 круни.

Число оборотов приводи, шкива в мин.

230 (нож) 46J (точило)

Имеются и другие, менее употребительные конструкции двоильных машин.

Лит.: Wagner А. и. Passler J., Handbuch ftir die gesamte Gerberei und Leder-Industrie, Leipzig, 1924. Г. Поварнин.

Техника безопасности. При работе па Д. м. бсльшую опасность представляет возможность захвата руки подающими валиками, к-рыми рука м. б. подтянута к поясу. Опасность этаустраняетсяпри снабжении машины предохранительным устройством а (фиг. 4), к-рое снабжено щелью достаточного размера для пропуска колеи и вместе с тем не пропускающей руки рабочего.

ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ, распадение пучка света, идущего в анизотроп-

ной среде, на два компонента, распространяющихся с разными скоростяйш и поляризованных в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Мерою Д. л. (в данном направлении) является разность показателей преломления двух компонентов: A = ng - n. В некоторых случаях (напр. в кристаллах исландского шпата) Д. л. настолько велико, что оно непосредственно обнаруживается пространственным разделением компонентов, откуда и происходит самое название явления. Обыкновенно в анизотропных средах (особенно в тонких слоях) простран ственное разделение не заметно, и Д. л. обнаруживается только путем соответствующего оптич. анализа по различным поляризационным и хроматическим явлениям, а в окрашенных анизотропных средах-по дихроизму (см.).

Анизотропия среды м. б. природной. Как в кристаллах всех систем за исключением кубР1ческой,и случайной (иногда временной), как в стеклах, подвергаемых неравномерным механич. деформациям или закалке, или лее в леидкостях, находящихся в электрич. поле, И.71И в текущих жидкостях. Во всех случаях анизотропия сопровождается Д. л. Наиболее изучено (с формальной стороны) Д. л. в кристаллах, в частности в исландском шпате (СаСОз), нашедшем широкое применение при изготовлении поляризационных призд!. Исландский шпат кристаллизуется в ромбоэдрах гексагональной системы; одна из наиболее часто встречающихся его форм изображена ниже. В 2 противолежащих вершинах А к В встречаются по 3 равных тупых угла по 101°53, через эти вершины проходит главная к р и с т а л-лографич. и оптическая ось кристалла; при распространении света вдоль этой оси Д. л. не происходит. Плоскости, проходящие через ось или через направление, ей параллельное, и перпендикулярные к одно i из граней кристалла, называются г .т а в н ы м и сечениями кристалла. Д. л. в одноосных кристаллах происходит так,что один из лучей подчиняется законам преломления,т.е. имеет постоянный показатель преломления при любых углах падения и поляризован в плоскости главного сечения; т. о., колебания происходят в нем перпендикулярно к этой плоскости (обыкновенный луч). Второй луч законам преломления не подчиняется, и колебания его происходят в плоскости главного сечения (п е о б ы к и о-в е и н ы й л у ч). Для нахолсдения направления обоих лучей в кристалле моле- но воспользоваться простым геометрическим построением, предлолеенным еще Гюйгенсом. Обыкновенному лучу соответствует сферическая волна, необыкновенному-эллипсоидальная (эллипсоид вращения). Строя

Вес в кг

1 ООО 1 200

1 350

2 8.)0

3 ООО 3 550 3 800

по принципу Гюйгенса элементарные волны, молено по огибающим эти волны двум поверхностям найти направления обоих лучей. Если в кристалле скорость обыкновенного луча больше, чем необыкновенного (т. е. сфера, охватывает эллипсоид),-кристалл на-.зывается положительным (кварц, лед и т. д.); в противном случае кристаллы называются отрицательными (исландок, шпат, рубин и т. д.). Одноосные кристаллы являются частным, особенно простым случаем анизотропной среды. Значительно слолснее Д. л. проявляется в двуосных кристаллах (аррагонит, слюда, гипс, сахар и т. д.) с двумя направлениями, вдоль которых Д. л. не происходит, а по остальным направлениям оба луча являются необыкновенными, т. е. не подчиняются законам преломления; в этих кристаллах наблюдается также особый случай преломления, т. н. коническая рефракция.

Особенности распространения света в кристаллах связаны с тем, что в анизотропной среде, вообще говоря, направление луча (т. е. направление распространения энергии) не совпадает с направлением нормали к волновой поверхности. Теория Д. л., данная впервые Френелем, м. б. выведена на основании ур-ий Максвелла, составленных для анизотроиной среды и отнесенных к осям электрической симметрии. Если

.42= -, Б2=- и С==-,

1 г е,

где 6i, и £3 - диэлектрические постоянные вдоль осей электрической симметрии и с- скорость света,-то скорость v распространения в направлении волновой нормали, определяемой косинусами т, п и р, связана уравнением:

(закон Френеля). Это ур-ие - квадратное относительно v, т. е. каждому данному направлению нормали соответствуют две разные скорости V. Величины А, В, С называются главными световыми скоростями. Закон Френеля и лежит в основе теории Д. л. Распадение светового пучка на два, при распространении в анизотропной среде, связано с тем, что для каждого данного направления падающего луча существуют только два направления в среде, по которым могут распространяться поперечные волны, притом поляризованные определенным образом (разумеется, всегда возможно подобрать такой поляризованный падающий луч, который пройдет через кристалл без Д. л.).

Сумма энергий обоих лучей равна энергии падающего света (если не считать потерь при отражении). При распадении поляризованного луча на два компонента при Д. л., энергия компонентов выразится след. обр.:

sin а и cos а, где а-угол, образуемый направлением колебаний первоначального луча с направлением колебаний одного из компонентов, и а-энергия первоначального луча (закон Малюса). Оба луча при Д. л. поляризованного света произошли от одного,т.е. когерентны. Есликаким-ли-бо способом (напр., при помощи поляризаци-

онной призмы) выделить компоненты обоих лучей с колебаниями в одной плоскости и заставить их встретиться то, благодаря когерентности, произойдет интерференция, и лучя усилят или ослабят друг друга. При освешении белым светом при этом процессе будут происходить хроматич. явления, т. к. при взаимном ослаблении одних волн другие, наоборот, взаимно усиливаются (см. Поляризация хроматическая). Лучи, обыкновенный и необыкновенный, распространяются в анизотропной среде с различными скоростями; поэтому по выходе из среды они обладают некоторой разностью хода. Можно достигнуть, напр., разности хода в четверть волны; тогда два линейно поляризованных луча, слагаясь, образуют луч, поляризованный по кругу. Для этой цели часто применяют листочки слюды (пластинки в четверть волны ).Интерференцион. явления используются для точных определений Д. л. (см. Компенсаторы и Поляризационные приборы).

Явление Д. л. в кристаллах использовано при построении разнообразных научных и технич. оптич. приборов. Д. л. в жидкостях в электрич. поле успешно применяется в последнее время для передачи изображений на расстояние, для говорящего кино и т. д. Д. л., появляющееся в стекле при закалке, служит удобным признаком для обнаружения опасных натяжений в стеклянной посуде, электрич. лампочках и т. д. Для этой цели ра.зличными оптическими фирмами выпущены поляризационные приборы, позво-ляюпще производить быструю качественную оценку натялсений по цвету интерференционной картины, возникающей благодаря Д. л. Наконец, Д. л. позволяет изучать на прозрачных моделях из стекла или целлюлоида натяжения, которые врзникают при различных деформациях в машинах, частях построек и т. д. Цветные картины, получаемые от таких деформируемых моделей, с помощью очень простых поляризационных приборов дают возможность быстрого качественного и количественного изучения натяжений и освобождают от сложных, иногда невыполнимых расчетов.

Лит.: Зайцев А. К., Оптический метод изучения напряжений, Л.. 1927; Drude Р., Lehrbuch der Optik, bearb. v. Gehrcke, 3 Aufl.. Lpz., 1913; Drude P. u. Watthauer A., Doppelbrechung, Handbuch der physikalischen Optik, herausgegeben v. E. Gehrcke, B. 1, Leipzig, 1927. C. Вавилов.

ДВОЙНЫЕ СОЛИ, соли, молекулы к-рых состоят из молеку.т двух или неско.яьких со-.пей; Д с. содерлсат 2 металла или 2 кислотных остатка. Типичными Д. с. являются квасцы (см.) общей ф-лы RoM.SOJ* .24 Н.О, где R-одновалентный щелочный металл (Na, К, NHJ, а М-трехвалентный металл (Сг, А1). В природе Д. с. часто встречаются в виде минералов, напр., карналлит из стассфуртских соляных копей, химического строения MgClj-KCl .6 HjO, каин и т - KMgCl-SOi.S НгО; сюда лее относятся многие сложные природные силикаты. Синтетически Д. с. можно получить: 1) нейтрализацией кислой соли другим основанием; таким обр., напр., получают из винного камня рвотный камень (см. Винные кислоты); 2) кристаллизацией смешанных растворов нескольких солей; так, из NaCl и NaJOa

получают Д. с. NaJ03-NaC1.14 HgO прямым взаимодействием растворов обеих солей.

Типичные Д. с. в водных растворах легко разлагаются иа свои компоненты; так, карналлит распадается на MgCla и КС1. От Д. с. отличаются т. н. комплексные соединения (см.), которые не реагируют как смеси двух солей: так, железосинеродистый калий КзРе(СК)б в растворах не распадается на KCN и Ре(СК)з; комплексный ион Fe(CN)s реагирует самостоятельно.

Лит.: Менделеев Д. И., Основы химии, т. 2, М.-Л., 1928.

ДЕБИТ ИСТОЧНИКА, количество воды, даваемое источником в единицу времени. Д. и. зависит от количества и характера распределения атмосферных осадков, от водопроницаемости, величины и характера площади питания источника и от глубины залегания поверхности подземных вод. Наблюдение над Д. и. необходимо производить в течение продолжительного периода. При малом Д. и. определение его производится посредством измерительных приборов; при более значительном-вблизи источника устанавливается измерительный деревян. ящик, а при больщом-определение производится обычными гидрометрич. методами. Каждое измерение надо повторять несколько раз и производить при постоянном уровне стояния водного зеркала. б. Шлегель.

ДЕВИАЦИЯ (в теоретич. механике), вектор, характеризующий отклонение действительного движения точки от прямолинейного равномерного движения, происшедщее за промелеуток времени М. Пусть некоторая точка перемещается по кривой .В(фиг.) и в нек-рый момент t занимает на кривой положение Р, определяемое радиусом - вектором г = ОР, по отношению к некоторой системе отсчета с началом О. В другой последующий момент f пусть точка займет положение Р, определяемое радиусом-вектором г=ОР, так что г=г-\-Аг я t= t-\-M, (1)

где Д =РР и At суть приращения радиуса-вектора и времени. В положении Р точка имеет нек-рую мгновенную скорость t?, направление которой совпадает с касательной к кривой в этой точке. Если бы точка из положения Р перемещалась в продолжение промежутка времени М прямолинейно и равномерно, то она прошла бы путь PL = s, при чем

s=vM. (2)

Вектор 6, равный разности векторов Дг и S, и называется девиацией, или о т-к л о н е и и е м, точки за промезкуток времени At, так что

6 LP= Ar-s. (3)

Предел, к которому стремится вектор при

А->0, называется девиацией точки в момент t. Если промежуток времепи есть бесконечно малая величина первого порядка, то девиация 6 есть бесконечно малая величина второго порядка. В самом деле, применяя к равенству (1) ф-лу Тейлора, имеем:

г = г + г At +1 г АР + I rAt + ... (4)

С другой стороны, девиация дм. б. представлена еще и след. образом:

6 =г - бь = - (* -!- )= - г - 8, или, принимая во внимание (2):

rf = г - r - v At= г - г - г At. (5) Из (5) и (4) получаем:

rf= \г At + YrAt+...,

И, обозначая ускорение точки в момент t через а, имеем:

6=1 а АР-+ I rAt+ ...

или, пренебрегая бесконеч1ю малыми высших порядков,

dlaAi

откуда и явствует вышеупомянутое предложение. Отсюда же следует сделать и вывод, что в пределе направление отклонения 6 и направление ускорения а совпадают. Отклонение может] иметь место лишь при наличии нек-рой силы, при чем перемещение точки из положения Р в пспожение Р может быть рассматриваемо как результат сложения двух движений: прямолинейного равномерного с постоянной скоростью V и равноускоренногодвижения с некоторым постоянным ускорением Wj, направленным по rf так, что Д. за промелеуток времени Д* будет:

d=la,AtK

Лит.: см. Механика теоретич. М. Серебренников.

ДЕВУЛКАНИЗАЦИЯ см. Регенерат.

ДЕГАЗАЦИЯ в военном деле, один из видов техническ. мероприятий, имеющих целью ликвидировать последствия состоявшегося хим. нападения осуществленного с помощью боевых отравляющих веществ (см.) путем уничтожения или ослабления токсического действия О. В. до момента их проникания в организм. Д. основана либо на механическом принципе-удалении О. В. из данной зоны, либо на химическом-реакции, превращающей О. В. в безвредные или менее опасные соединения. Наряду с Д. имеют применение и различные предохранительные (профилактич:еск.) меры.

Д. воздуха в больших объемах практически не осуществима. Возможно дегазировать только те небольшие объемы отравленного воздуха, которые потребляются для дыхания; такого рода Д. совершается, напр., в фильтрующих устройствах современных противогазов (см.) и газоубежищ (см.). В свободной атмосфере Д. применяется иногда для ликвидации небольших по объему застоев, образуемых парами, дымами или туманами О. В. в тех местах, где отсутствуют воздушные течегая: внутри построек, в ямах, оврагах, окоцах, густых растительных зарослях и т. п. Здесь предпочтителен механи-