Литература -->  Графическое определение перемещений 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 [ 150 ] 151 152 153 154 155 156 157 158 159

буланжерит; один образчик последнего при переходе от полного солнечного света к темноте изменил свое сопротивление на 5 000%.

Рассеяние энергии. Угол диэлектрических потерь. На первой ступени точности при подхоледении к диэлектрику за


Фиг. 4.

ним не признается никакой проводимости; такой отвлеченный, или схематич., Д. обладает лишь индуктивностью и способен при наложении на него поля к передаче лишь нормального емкостного тока. На второй ступени приближения учитывается также кондуктивность Д.; под схему этого идеального, или совершенного, Д. подходят до известной степени газы и нек-рые твердые Д. (напр., парафин); ток через них слагается из емкостного /i и нормального тока проводимости /4. Однако большинство действительно существующих Д. никак не м. б. подведены и под схему совершенного Д. Зарядный ток конденсатора с такими Д., наряду со слагаемыми Ij и I, имеет третье слагаемое-аномальньп ток ig, прямой или обратный-в зависимости от возрастания или убывания поля. Это-явление электрического гистерезиса (см.). При периодич. изменении поля действительно существующие Д. дают вследствие гистерезиса смещение фазы на нек-рый угол называемый углом диэлектр. потерь. Следствием этих потерь бывает выделение в Д. теплоты (теплота Сименса), сверх теплоты Длсоуля. Физическая причина этих яв.пений с формальной стороны есть электрическ. неоднородность среды, причем происходит смещение электрическ. масс, отстающее по фазе от пеня. Во многих случаях к этой неоднородности в особенности ведет присутствие электролитов в тончайших каналах, рассеянных по Д. Угол диэлектрических потерь может, согласно Бет.ману, служить мерой степени несовершенства Д.; Бетман предлагал даже делить вещества на Д. и проводники по пограничному значению 45° для угла потерь.

Анизотропность Д. ведет также к неравенству угла потери по разным направ.пе-ниям (см. Анизотропный проводник). Конденсатор (фиг. 4, 1У) с диэ.пектрич. потерями м. б, заменен эквивалентным ему схематич. конденсатором, но имеющим еще присоединенную к нему систему проводников: параллельных I, дающих утечку, последовательных II, дающих электрическую вязкость, и, наконец, комбинированную систему III.

Явление диэлектрич. потерь, неизвестное первоначально, делает невозмолшым сохранить прежние электростатич. понятия о емкости конденсатора и диэлектрич. коэфф-те его среды. В самом деле, мыслить установившееся сое гояние конденсатора с действительным Д. не приходится; если же говорить о состоянии его динамики, то возникает вопрос, на каком именно из моментов надо остановиться, так как в изменяющемся поле заряд такого конденсатора непрерывно меняется. В то время как вектор заряжающей эдс V описывает некоторый контур, в соответственные моменты заряд Q, тоже вектор, дает другой контур. Чтобы получить величину емкости С и диэлектрич. коэффициента, согласно первонача.11ьному определению, не-обходтшо разделить комплексную величину Q на таковую же V. Это отношение, во-первых, все время меняется, само представляя функцию времени, и, во-вторых, выралсается комплексной величиной, а на плоскости- нек-рым контуром; вид этого контура зависит не только от свойств диэлектрич, среды, но и от характера изменения эдс. Т. о., понятия емкости и диэлектрич. коэфф-та становятся вполне неопределенными. На практике произвол выбора суживается применением полей исключительно синусоидных, и тогда заряд конденсатора графически выралсается ЭЛ.Г1ИНС0М (ТЭ, т. У, ст. 626, фиг. 2); емкость конденсатора тогда будет отношением ординаты эллипса к соответственной абсциссе. Однако и это, в сущности искусственное, сулсение понятия о емкости (соответственно-о диэлектрич. коэфф-те) оставляет неопределенную возможность выбора той или другой из ординат. Как более выдающиеся виды емкости можно отметить: 1) мгновен- 41 ную емкость QJVi - при весьма кратковременном действии эдс; 2) максимальную емкость 2/2-нри весьма д.лительном прило-лсении постоянной эдс; 3) емкость в данное мгновение Qc/V; 4) емкость при переменной эдс QilV; 5) активную составляющую емкости при переменной эдс QsV; 6) реактивную составляющую емкости QV. Величины Qg, Qt, показаны на фиг. 5.

Рассеяние энергии в практически применяемых Д. (изоляция кабелей, раз.яичные ходовые изоляционные материалы и т. д.) обычно характеризуется значениями коэфф. мощности между 1 и 6%, чаще всего-в среднем 272%- У наилучших изстяционных материалов угол диэлектрических потерь не превышает 1°; при этом он возрастает, как показывают примеры в табл. 3., не в соответствии с проводимостью.

Зависимость угла потерь от разных факторов. Угол диэлектрич. потерь д зависит от физического состояния Д., возрастая при температурах, дающих у сплавов особую неоднородность, вследствие плавления одной из фаз. Величина S зависит, далее, от строения Д, и его выработки и

; №

Ум, %

Напряжение Фиг. 5.



Табл. 3. - Примеры соотношения - 3 и проводимости.

Вещество

Угол потери

Вещество

Угол потери

Горный хрусталь ....

Слюда ....

л н о

с ГЛ п II с о X с о.

0,4 0,6

Янтарь .... Тверд, каучук

S 1 ? sod > ИТ о

17.0 22,1

Плавленый горный хрусталь ....

Прессшпан . .

с II S С

91,7

может служить, по мнению нек-рых исследователей, наилучшим критерием для суждения о качестве Д. Присутствие влажности в Д., особенно в волоешистых изоляционных материалах и в дереве, значительно повышает 8 и проводимость, просушка же ведет к обратным последствиям. Фиг. 6 наглядно показывает (по Скиннеру), как измег няются диэлектрич. потери микарты при последовательных обработках; И означает нагревание в печи, С-сушку в пустоте, П - постарение в воздухе, длительность (в часах) которого указана индексом.

Весьма вредно в отношении рассеяния энергии поля присутствие в Д. воздушных пузырьков, пленок и зазоров; на эти Бездушные промел<;утки, заключенные в Д. большой индуктивности, приходятся особенно большие значения градиента, и потому при повышении напряжения градиент особенно легко делается здесь критическим и вызывает ионизацию; эта последняя ведет к постаронию изоляции и, кроме того, к резкому повышению коэфф-та мошности. Вероятно, наличием воздушных и в.г[аненых пленок объясняется также существенная зависимость угла потерь (и емкости) в конденсаторах с тонкими Д. от вида обкладок, нажатия их и степени близости к Д. Диэлектрич. потери W возрастают с градиентом Е поля в параболическом отношении (W =а-Е ), при чем

Обработка Фиг. 6.

порядок параболы п меняется с f° и веществом, равно как и постоянная а. Так, когда i° возрастает от 15 до 120°, то п у целого ряда Д. падает от 2,7 до 1,9; при t° ниже 100° коэфф-т мощности возрастает и притом пропорционально градиенту поля; при f° выше 100° коэфф. мощности убывает,

часто обратнопропорционально градиенту, а иногда тоже растет:или имеет минимум.. По исследованию Фригопа, существует наивыгоднейшая толщина Д., при которой он наименее рассеивает энергию поля, каково бы ни было напрялсение. Во MHoiHX случаях величина диэлектрич. потерь убывает с течением слулсбы Д., который, как говорят, формируется переменным полем; точно также Д. конденсатора, после длительной зарядки последнего, обнарулеивает меньшую утечку-сочищается . С возрастанием t° диэлектрические потери в большинстве Д. значительно возрастают, но в нек-рых случаях .могут иметь максимум, объясняемый увеличением однородности Д. Зависимость диэлектрич. потерь от 1°-параболич. вида TV =,- V ,

1,0 WaA.

Фиг. 7

при чем /3 и т тоже изменяются с t°, но сравнительно мед.пенно. Так, во многих случаях в Г-ном промежутке 0-f25° показатель т= -0,3, а между 70 и 125° его значение = 3,6. Фиг. 7 дает пример кривых диэлектрическ. потери в слюдяных изоляционных трубках соответственно возрастанию 1°; кривая 1 относится к микафо;п1ю, сливающаяся с ней кривая 2-к 70-80%-ной слюде, 3 и 4-к чистой слюде, 5-к микартафолию. Зависимость диэлектрич. потерь W от частоты исследовалась теоретически (И. Иордан, Е. фон-Швейд.пер, К. В. Вагнер) и экспериментально. Эта зависимость-параболич. вида W=ycu, где к > 0,5 и < 1; при .этом к тоже зависит от (О, по изменяется медленно и с возрастанием w стремится к 1.

IJa основании исследования Ж. Гранье, все твердьте Д. можно разделить на два разряда. Разряд I (напр., слюда, эбонит): у- мало, к-близко к 1; при постоянном поле утечки ничтожны; рассеиваелшя энергия переменного поля мала и пропорциональна частоте; диэлектрич. коэфф-т неи.зменен. Разряд II (напр., дерево, мрамор): у-велико, к-при обыкновенных частотах близко к 0,5; при постоянном поле утечки велики; рассеиваемая энергия при переменном поле велика пу)и малых частотах и делается сравнительно меньшей при больших; диэлектрич. коэфф. с ростом частоты убывает; Д. II разряда посредственны при низких частотах и улучшаются при высоких. В жидкостях, кроме глицерина, вязкие диэлектрич. потери при технических частотах и радиочастотах ничтожны, и потому даже явно проводящие



жидкости оказываются при высоких частотах хорошими Д. (напр., у воды угол потерь при частоте 65 мегациклов-ок. 1°). Зависимость диэлектрических потерь от t° меняется с частотой. Фиг. 8 показывает (по К. В. Вагнеру) ход этого явления на примере бумалс-ной изоляции кабстей высокого напрялсения.

Диэлектрич. потери при относительном движении. Относительное смещение си левого поля и Д.сопровождается диэлектрич, трением-вязким гистерезисом; поэтому подвижное поле со-обищет телу некоторое ускорение, зависящее от проводимости я и индуктивности € тела (т) и среды (с). В частном случае шарообразного тела с радиусом г, вращающегося вокруг оси с угловой скоростью со, поле градиентаЕ сообщает Д. вращающий момент; он выражается соотношением, найденным А. Лампа:


Температура Фш. й.

12 лг - Eu,[(2ec+ 1) , -(в, + !)><, ]

(20+ £т+ 3)со + 16л=(2 с-т)

при чем индексы тис относят соответственные величины к телу и среде; выражена в электростатических единицах. Вращение диэлектрика демонстрируется двигателем Р. Арно, аналогичным магнитному двигателю Феррариса.

Электрический пробой. Понятие о пробое. Изолирующая способность Д., т. е. их противодействие выравниванию электрич. потенциалов, всегда имеет нек-рый предел прочности, при чем изоляция дает отказ либо постепенно (и тогда мы говорим о проводимости) либо весьма быстро, практически-внезапно. В последнем случае явление отказа называется пробоем. С физической стороны пробой есть чрезвычайно быстрое, и притом нарастающее, усиление электрич. тока, проходящего через Д. Очевидно, этот перенос электрическ. масс в значительном, и притом быстро возрастающем, количестве может происходить лишь за счет освоболсде-ния их из диэлектрич. среды и, следовательно, предполагает разрушение ее. Т. о., пробой происходит, когда превзойдена электрич. прочность (или крепость) Д., а напряжение, дающее пробой, соответствует разрушающему усилию в механическом сопротивлении материалов. Так как разрушающей причиной служит работа силы поля (Е), то сравнимость напряжения и пробоя при разной толщине Д. до известной степени м. б. достигнута, если дается не самое напряжение пробоя F, а соответственный градиент поля -tj; в случае равномерного поля,

Е = , где Ь.-толщина пробиваемого Д.

По основаниям, излагаемым ниже, оказывается весьма затруднительным установить, чтб именно следует разуметь под мерой пробойной крепости, как константы вещества, а равным образом определить условия и приемы измерения этой константы так, чтобы получать во всех случаях сравнимые ре-

зультаты. Как установлено опытом, электрическая (или таклсе диэлектрическая) крепость зависит от химич. состава Д., его молекулярного микроскопического строения, Г, влажности, внепших ионизирующих деятелей, быстроты подъема напрялсения, формы и размеров электродов пробойника, давления их на испытуемый образен, толщины воздушных зазоров между Д. и электродами или между слоями Д., частоты приложенного напряжения, фор.мы волны его, толщины слоя испытуемого образца, числа произведенных опытов, прежней службы Д., длительности его существования, хотя бы он и не находился в работе, и разных других сопровождающих обстоятельств.

Виды пробоя. Разрушение Д. при пробое мо/кно представить себе трояким: во-первых, как чисто электрическ.разрыв силами поля молекул или атомов Д.; во-вторых, как нарастающую ионизацию Д., подобную газовой проводимости в круто восходящей части ее характеристики; в-третьих, как тепловое проплавление или про-лсигание Д. током, быстро усиливающимся при известных условиях неустойчивого теплового равновесия. Все эти виды пробоя на самом деле м. б. в Д.; вид пробоя в каждом отдельном случае определяется главн. обр. Г-ными условиями пробоя (теплопроводностью и теплоемкостью Д. и э-лектродов, 1° среды) и толщиной пробиваемого слоя, к-рая отчасти тоже характеризует тепловые условия. Пробой чисто электрическ. характера происходит в очень тонких слоях, где

<

Фиг. 9.

12 см

невозмолена ионизация ударом и где хорошая теплоотдача не б.лагоприятствует нарушению теплового равновесия. Подсчет показывает, что чисто электростатическ. разрушение идеальной кристал.лической решетки каменной соли требует градиента около 130 MV/c.w; на самом деле эта ве.личина меньше, наприм., 0,6 MV/cjvt для каменной соли, а для стекла 1,02 MV/cju. Внезапное появление проводимости разреженных газдв в электрич. поле при возрастании градиен-



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 [ 150 ] 151 152 153 154 155 156 157 158 159