составляющей сопротивления дуги должно быть достаточным для уничтожения затухающего влияния сопротивления колебательного контура.

Период колебательного контура

Т =271\/{Ь+1)С . (11)

В зависимости от формы динамич. характеристики дуги и от соотношения величин !(, и iff получаются разные частные случаи электродинамики Д. г. О трех родах колебаний, создаваемых Д. г., см. Колебания электрические.

Практические осуществления Д. г. Задача получения незатухающих электрич. колебаний высокой частоты (от 4-10* до 10** пер/ск.) при большой мощности их с помощью вольтовой дуги была впервые разрешена для целей радиотелеграфирования в 1902 году датчанином Вальдемаром Паульсеном. В его Д. г., работающем колебаниями второго рода, вместо дуги с двумя угольными электродами для анода применен медный электрод с водяным охлалгдением, а угольному катоду придано медленное вращательное дви-л-сение, в результате чего получается ровное горение дуги; дуга помещается в охлаждаемой водой камере и горит в атмосфере газов, богатых водородом, а потому очень теплопроводных (светильный газ, пары алкоголя, пары керосина и т. и.). С помощью указанных способов интенсивного охлалодеиия тепловая инерция дуги, а следовательно, и дуговой гистерезис си.тьно уменьшены, вследствие чего свободно получается устойчивая высокая частота. Кроме того, дуга помещается в сильном поперечном магнитном поле (магнитное дутье); в опреде.яенный

момент периода,когда сила тока дуги приблилается к нулю , магнитное поле разрывает и гасит дугу и вслед затем энергично деиони-зирует междуэлектродное пространство; благодаря этому ветви динамич. характеристики дуги получаются более отвесными, и на-прял-сение, необходимое для зажигания дуги, более высоким, а от этого мощность Д. г. увеличивается. Охлаждение медного анода придало паульсеновскому дуговому генератору особую устойчивость.

Главнейшие части наульсеновского генератора: магнитная цепь, катушки возбуладе-ния, огневая камера и электроды. Фиг. 4 представляет разные формы магнитных цепей, фиг. 5-наиболее распространенную и наивыгоднейшую форму магнитных полюсов. Длина G воздушного промежутка-от 25 до

175 .мм; а-от 55 до 60°; отношение = tga.

Сила магнитного поля в воздушном проме-лсутке-от 10 до 20 и даже до 25 килогаусс. Наивыгоднейшая сила магнитного поляопределяется, по Фуллеру, так:

Фиг. 4.

Н=к-

килогаусс

(где Fo-в kV, Jo-в А, А-в км), при чем для этилового спирта к = 8,5, для керосина к = 4,25 V. Вес и размеры магнитной цепи- в зависимости от мощности генератора.

Получение магнитного дутья в Д. г. производится чаще всего посредством тока, питающего дугу (самовозбуледение): катушки электромагнитов, создающих магнитное дутье, вводятся в цень постоянного тока, и тогда они выполняют роль реактивных катушек. В этом случае требуется применение чрезвычайно тщательной изоляции, которая

была бы в состоянии

противостоять ударам и разрушительному влиянию токов высокой ча--стоты. Реже имеет место

Фиг. 5. питание катушек элек-

тромагнитов от постороннего источника тока (независимое возбуждение). Применяется также и смешанная форма возбуждения: часть витков вводится в цепь постоянного тока последовательно с дугой, а часть их питается током от независимого источника.

Огневая камера Д. г. представляет собою 1ерметически закрывающуюся коробку, имеющую два отверстия для ввода магнитных полюсов, два других отверстия для ввода электродов и отверстие, через к-рое вводится струя водорода или светильного газа или впрыскивается по каплям алкогсяь, бензин или керосин. Крышка камеры д. б. отвинчиваемой, д.тя чистки ее. Наружный воздух не до.лл-сен иметь доступа в камеру. В виду опасности взрывов камера должна иметь один или несколько предохранительных клапанов. Размеры камеры определяются в зависимости от величины необходимой охлал-сдающей поверхности. При малых мощностях камера имеет воздушное охлалсдение (помощью вентилятора), нри бо.тьших мощностях она имеет водяное охлаждение (водяная рубашка).

Фиг. 6.

Анод делается б, ч. из меди высшего качества. По своей форме-это трубка с двойными стенками. Наружный диаметр-от 9 до 32 мм. Внутри анода-водяное охланедение. Т. к. анод обыкновенно приключается к антенне и находится поэтому под высоким на-прялхением по отношению к земле, то он д. б. тщательно изолирован от камеры. Катод делается обыкновенно из угля или графита. Диаметр его-от 9 (в малых генераторах) до 50 мм (в самых бо.пьших). Гильза, в к-рой вращается дерлатель катода, в мощных ге-

нераторах имеет иногда водяное охлаждение. Употребительное напряжение тока питания-от 500 до 1 500 V.

На фиг. 6-представлен 500-kW паульсе-новский генератор американ. конструкпии. Коэфф. отдачи паульсеповских генераторов

А А А

Фиг. 7.

Фиг, 8.

Фиг. 9.

Фиг. 10.

зависит от способа присоединения их к антенне. Так, при прямом соединении Д. г. с антенной (фиг. 7) коэфф. отдачи достигает 50%, при непрямом соединении (фиг. 8 и 9) можно получить коэфф. отдачи в 60%. Для осво-болсдения антенны от высших гармоник Д. г. применяется более сложная схема, с промежуточным контуром (фиг. 10).

Наибольшей мощности (до 3 600 kW) Д. г. установлен был в 1919-21 гг. на о-ве Яве, но он не оправдал возлагавшихся на него надежд. В настоящее время Д. г. устанавливаются вновь редко и вытесняются ламповыми генераторами, представляющими ббльшие удобства при работе длинными волнами на малые и средние расстояния и короткими-на большие.

Лит.; D u d d е 1 W., On Rapid Variations in the Currents through the Direct Current Arc, Journ.of the Inst, of Electr. Eng. , L., 1901, т. 30, p. 232-261; Simon H. Th., t)ber d. Dynamik d. Lichtbogenvor-gange u. tiber Lichtbogenhysteresis, ePhysikal. Ztschr. , Leipzig, 1905, B. 6, p. 297-319; Poulsen V., Ein Verfahren zur Erzeugung ungedampfter elektrischer Schwingungen. ETZ ,1906, B.27, p. 1040-1044, 1075; Simon H. Th., Ober ungedampfte elektrische Schwin-gungen, Jahrb. d. drahtl. Telegr. u. Teleph.*, В., 1907, В. 1, p. 16-68; S i m о n H. Th., Wirkung d. mag-netischen Feldes b. d. Poulsen-Lichtbogen, ETZ ,1907, B. 28, p. 1232; Simon H. Th., tfber d. Wirkung d. Magnetfeldes bei d. Erzeugung ungedampfter Schwin-gungen mit Hilfe d. Lichtbogens. ETZ , 1907, B. 28, p. 1232; Barkhausen H., Die Erzeugung dauern-der Schwingungen durch d. Lichtbogen, Jahrbuch d. drahtl. Telegr. u. Teleph.o, В., 1907, В, l,p. 242-262; Barkhausen H., Das Problem d. Schwingungs-erzeugung, Lpz., 1907; U p s о n W. L., Observations on the Poulsen Arc, E]ectrlcian , L., 1907, v. 60, p. 58- 60, 90 - 92; Wagner K. W., Uber d. Erzeugung v.Wechselstrom d. einen Gleichstromlichtbogen, ETZ . 1909, B. 30, p. 30, 603, 627; Wagner K. W., Der Lichtbogen als Wechselstroraerzeugung, Lpz., 1910; Simon H. Th., Der elektrische Lichtbogen, Lpz., 1911; S 0 m m e r f e 1 d A., Zur Theorie der Lichtbo-genschwingungen b. Wechselstrombetrieb, Jahrbuch d. rtrahtl. Telegr. u. Teleph. , В., 1916, В. 10, p. 201 - 215; P e d e r s e n P. O., On the Poulsen Arc a. its Theory, Proc. of the Inst, of Radio Eng. , N. Y., 1917, 5, p. 255-319; ibid., 1919, Г, 293-297; Austin L. W., The Production of High-Frequency Oscillations from the Electric Arc, Bureau of Standards, Bull. , Wsh.. 1917, V. 3, p. 325-340; F u II e r L. F., The Design of

Poulsen Arc Converters for Radio Telegraphy, Proc. of the Inst, of Radio Eng. , N. Y., 1919, v. 7,p. 449- 497; Mayer E., Zur Theorie d. Lichtbogenschwin-gungen, Diss., Ztschr. f. techn. Physik , Lpz., 1921, Jg. 2, p. 18, 40, 73, 94; E 1 w e 1 1 C. F., The Poulsen Arc Generator, L., 1923; E 1 w e 1 1 C. F., Der Poulsen-Lichtbogengenerator, В., 1926; Zenneck J. u. R u к 0 p H., Lehrbuch d. drahtl. Telegr. u. Teleph., p. 260-293, Stg., 1925; O 1 1 e n d о r f f F.. Die Grund-lagen d. Hochfrequenztechnik, p. 184-189,223-232, В., 1926; В a n n e 11 z F., Taschenbuch d. drahtlo-sen Telegraphic u. Telephonic, p. 220-225, 736-767, Berlin, 1927. Д. Виккер.

ДУКТИЛОМЕТР, прибор для определения тягучести полутвердых материалов, например асфальта, пеков. См. Дуктилометрия.

ДУКТИЛОМЕТРИЯ, отдел прикладной измерительной физики, занимающийся измерением тягучести полутвердых тел. Нод тягучестью разумеется способность тел быть вытягиваемыми, при чем вытяяска в направлении растягивающего усилия сопровождается утонением в перпендикулярном к нему наиравлении, без излома или,трещин. Тягучесть как физическая характеристика, поставленная в связь с другими механическими свойствами полутвердых тел, еще не достаточно изучена. Поэтому в настоящее время м. б. указана не мера тягучести в точном смысле, а лишь нек-рая шкала чисел тягучести, представляющих предельную длину (в см) вытяжки нормированного брикета из испытуемого вещества, подвергнутого растяжению при определенной Г и с определенной скоростью. Отступление от указанных условий испытания на тягучесть дает иное число тягучести. Тягучесть асфальтов и других аналогичных битуменов показывает степень пригодности пх для цементирования асфальтовых дорог; поэтому, в связр! с развитием этого рода сооружений, в Америке и в последнее время в Англии Д. особенно изучалась, и дуктилометрич. испытание этих материалов при постройке дорог стало обязательным. Для оценки составов, идущих на заливку кабельных муфт, а такяш исходных битуминозных материалов для этих составов, дуктилометрич. исследование в последнее время тоже признано необходимым, в виду тех растяжений, к-рым подвергается изоляция муфты при смещениях грунта.

Измерение тягучести ведется помощью специальных приборов, называемых дукти-лометрами. Наиболее распространены

Фиг. 1 .

дуктилометр Дау (Dow), и его видоизменение-Дау-Смита (фиг. 1). Последний состоит из металлич. ванны а, устройство которой позволяет поддерживать нормальную i° наливаемой в нее воды с точностью до 0,1° (америк. технич. условия требуют 25°, а английские 15°). Технпчески сравнимые результаты м. б. получены лишь испытанием при Г, соответствующей нормальной мягкости материала, устанавливаемой пенетрометром (см. Малакометхтя). В ванне а помещается

Фиг. 2.

разъемная латунная форма б; последняя изображена в большем масштабе на фиг. 2, а, а главные размеры испытуемого брикета в мм даны на фиг. 2,Б. Применяются также и другие формы, и тогда числа тягучести приводятся к единообразию умножением на соответственные переводные коэфф-ты. В собранном виде форму ставят на слегка протертую жиром гладкую пластину (например матовое стекло), при чем боковые стенки тоже протираются жиром (лучше пользоваться амальгамированной пластиной и амальгамировать боковые стенки формы). Затем в форму наливают испытуемый материал, нагретый до вполне жидкого состояния, и процеженный через сито в 50 меш. По прошествии не менее 30 минут с формы срезывают горячим шпателем избыток материала и помещают ее в ванну а, при чем кольца формы надевают на крючки виг. Первый укреплен на раме д (фиг. 1), а второй-на подвижной поперечине е, могущей двигаться по направляющим и получающей равномерное поступательное движение по кремальере ж вручную, путем вращения маховичка к, приводящего в движение шестерни з через червячную передачу. Обычно технич. условия требуют сохранения постоянной поступательной скорости 5 см в минуту; отступления от указанной скорости не Д0.11ЖНЫ превышать ±5%. Равномерность вращения вручную контролируется звоном колокольчика при кажд. повороте колеса. Вращение продолжается до разрыва вытянутого асфальтового брикета. Длина вытяжки прочитывается на шкале м. Каждое испытание д. б. повторено не менее двух раз. Дук-тилометр Дау позволяет испытывать одновременно три образца, а Дау-Смита-только один.

Дуктилометрич. исследование показывает, что тягучесть битуминозных веществ повышается с t° (фиг. 3 *), но быстрота этого повышения значительно убывает после прогрева их. Уменьшение тягучести Ец, в см при прогреве образца в течение т часов при t в °С выражается формулой:

р - вес образца в г, а к - постоянная вещества, значения к-рой указаны в табл. 1.

Табл. 1 .-3 начения коэф ф-т а fe д л я некоторых битуменов.

Тягучесть битуминозных веществ резко понжкается от присутствия твердых пара-

Фиг. 3.

финов, тогда как от присутствия растворителей, например масел, тягучесть иногда значительно повышается. Табл. 2 дает числа

Т а б л. 2.-Т я г у ч е с т ь битуминозных материалов (по И. Лагерквисту и Г. Шпанне).

Е,гк

s-t-r

где S-площадь прогреваемого образца в см,

* Номера кривых на этой диаграмме, а также номера и литеры на диаграмме фиг. 4 и в табл. 1 и 3 обозначают марки тринидадского асфальта, перечисленные в исследовании Р. Ed. Spielman, Bituminous Substances, London, 1925.

тягучести некоторых битуминозных материалов с различными температурами размягчения по Сарнову-Кремеру при различных температурах испытания.

Тягучесть полутвердых тел есть свойство, не однозначащее с мягкостью (оцениваемой пенетрометром) и не связанное с нею. Испытание различных естественных асфаль-тов и нефтяных пеков привело к выводам, помещенным в табл. 2.