Глазиаблюдатш

применил ДЛЯ измерения прототипа международного метра в длинах световых волн. И. системы Майкельсона является классич. прибором, легшим в основу многих позднейших измерительных инструментов. Схема его изображена на фиг. Свет монохроматическ. источника S падает под углом в 45° на плоское полусеребренное зеркало М, от к-рого частично отражается в направлении MQ, частично же проходит сквозь него в направлении МР\ Р и Q-сплошные зеркала, которые отражают падаюший на них свет в глаз Q наблюдателя. Наблюда-

тель воспринимает свет исходящим от зеркала Q и от плоскости ib, являющейся мнимым изображением зеркала Р в зеркале М. Плоскость R Майкельсон назвал опорной плоскостью (plan de reference). Очевидно, что между световым пучком, отраженным зеркалом Р (а следовательно, и плоскостью К), и пучком, отраженным зеркалом Q, будет существовать не-кот.рая разность хода, в результате чего в поле зрения будут наблюдаться светлые и темные интерференционные полосы. Зеркало Q снабжено установочными винтами, благодаря чему м. б. ориентировано в любом положении относительно плоскости R. Кроме того, оно может перемещаться поступательно в направлении MQ. Если применяется точечный (или в виде узкой щели) источник света и зеркало Q наклонено относительно плоскости R под углом в несколько секунд, то наблюдаемые интерференционные полосы являются т. н. линиями одинаковой толщины , локализованными в плоскости R\ если же источник света имеет конечные размеры и зеркало Q параллельно плоскости R, то полосы локализованы в бесконечности и являются кольцами одинакового наклона . Изображенная на фигуре пластинка JV, параллельная зеркалу М, является компенсатором для уничтожения добавочной разности хода между обоими интерферирующими пучками. Эта добавочная разность хода получается вследствие того, что пучок, отраженный от зеркала Р, проходит сквозь толщу зеркала М два раза, в то время как пучок, отраженный зеркалом Q, проходит эту толщу только один раз. Чтобы эту разность хода можно было совершенно свести к нулю, обе зеркальные пластинки М и JV делают из одного и того же куска стекла, чем и достигается их полная тождественность.

Область применения И. весьма разнообразна, однако,она м.б. разбита на три основные группы, а именно: 1) измерение длин волн, 2) измерение длин вообще и 3) исследование качества приборов и их деталей. К первой группе относятся измерения длин волн как сравнением с длиной прототипа метра, так и относительные сличения отдельных волн между собой. Сюда же относятся и измерения, связанные с изменением длины волны при переходе из одной преломляющей среды в другую (рефрактометрия).

а также изучение структуры спектральных линий. Вторая группа охватывает всякие измерения длин и их отношений, как то: измерение длин концевых и штриховых мер, измерение коэфф. расширения, погрешностей винтов, упругих деформаций, углов и пр. Наконец, к третьей группе можно отнести исследование плоскостности и плоскопа-раллельности различных изделий, а также исследование оптич. свойств оптич. систем. Все вышеприведенные измерения производятся либо при помощи основной модели Майкельсона и ее вариантов либо при помощи других конструкций П., основанных на принципе интерференции света. Вообще в качестве И. может служить любая оптич. комбинация, позволяющая осуществить разность хода двух световых пучков. Часто П., в зависимости от его назначения, дают специальные названия, напр.: интерференциал-рефрактор, интерференцспектроскоп, интер-ференцкомпаратор, дилатометр и пр. В технич. практике находят гл. обр. применение: газовый И. для обнаружения рудничного газа, основанный на том принципе, что при изменении показателя преломления воздуха происходит смещение интерференционных полос, по величине которого можно судить о процентном содерл-сании газа в атмосфере, и интерференционный компаратор для измерения длины плоских калибров в длинах световых волн.

И., в к-ром интерференционная картина фотографируется при помощи специальной камеры, назьшают интерферогра-ф о м (Саньяк).

Лит.: Хвольсон О. Д., Курс физики, т. 2, Берлин, 1923; G и 1 1 I а и m е Ch. Ed., La creation du Bureau international des poids et mesures et son oeuvre. P., 1927; Perard A., Etudes des raies. spectrales en vue de ieurs applications metrologiques,. R.evue doptique theorique et instrumentale*, P. 1928, t. 7, i; W e i g e r t F., Optische Methoden d. Cbemle, Lpz., 1927; В e r 1 E. u. R a n i s L., Die Anwendung d. Interferometrie in Wissenscbaft u. Tech-nik, Fortschritte d. Chemie, Physik u. physik. Che-mie . В., 1928, В. 19, Н. 17. Г. Варпих.

ИНТЕРФЛЕКСНЫЙ РАДИОПРИЕМ, метод приема радиосигналов, в к-ром детектирование совершается путем включения в цепь сетки лампы (работающей на прямолинейном участке характеристики) последовательно с пространством сетка-нить кристаллич. детектора (фиг. 1). Для улучшения эффекта приема, особенно на длинных волнах, параллельно пространству сетка-нить включают конденсатор С2- Кристал- лич. детектор в этой §

схеме относительно лампы действует как своего рода

гридлик (см.); в то

же время,очевидно, Фиг. i.

он действует и как

детектор, отдавая напряжение на сопротивление и емкость пространства сетка-нить лампы. Для получения хороших результатов от схемы детектор должен иметь высокое сопротивление; этому условию удовлетворяют кристаллы перикон, гален и им аналогичные. Впервые для целей радиоприема (радиовещательного) эта схема предложена была В 1925 г. в Америке Г. Гернсбаком

ИНУЛИН

Летекторный ток

Напряжение высок част. Фиг. 2.

и названа им интерфлексной схемой, что буквально значит схема с внутренним действием . Физическую сторону явлений, имеющих место в этой схеме, еще в 1924 г. исследовал француз Р. Дюбуа для случая с галеновым детектором. Дюбуа эту схему назвал детектором га-лен-лампа . Результат его измерений показан на фиг. 2, где кривая 1 относится к случаю анодного детектирования, кривая 2-сеточного детектирования (гридлик) и кривая 3- детектирования методом гален-лампа. Из сравнения схем видно, что интерфлексная схема по ч>)Гвствительности все же уступает детектированию методом гридлика, но превосходит анодное детектирование, сохраняя все положительные стороны последнего в отношении детектирования сильных сигналов.

Лит.: Schopflin О. и. Nesper Е., Die Bauanweisung f. ein Vierrohren-Interflexempfanger, Der Radio-Araateur , В., 1926, H. 25, p. 503; D u-b 0 i s R., Etude exp6rimentale de quelques precedes de detection des oscillations de haute frequence, Londe ei6ctrique . P., 1924, 31, p. 347. П. Куксенко.

ИНУЛИН, углевод из группы полисахаридов (СвНюОб)!. служапщй резервным веществом у нек-рых растений, главн. обр. из семейства сложноцветных; он скопляется в корнях цикория (15-18% И.), одуванчика (17,7%), девясила, в клубнях топинамбура (13%), георгины (11%). И. представляет белый порошок, легко растворимый в теплой воде (в холодной растворим трудно). Растворы И. коллоидальны, вращают поляризованный луч влево: [а]д равно от -33 до -40°; обладают сладким вкусом, не окрашиваются иодом и не восстанавливают фе-лингову жидкость. При гидролизе И. дает фруктозу. Гидролиз И. происходит под действием фермента инулазы, содерлсащегося в земляной груше (топинамбуре) и в некоторых плесневых грибах. При таком гидролизе образуются промежуточные продукты-и н у л и д ы-вещества, аналогичные декстринам, но вращающие влево; такие инулиды (левулин, синантрин) часто сопровождают И. в растениях. Гидролиз И. действием кислот идет очень легко, значительно легче, чем гидролиз крахмала. Изучение продуктов ацетилирования инулина приводит к заключению, что элементарной молекулой И. яв.чяется ангидротрифруктоза, т. е. (CeHio05)3. Получают И. чаще всего из земляной груши, но можно брать и корни цикория. Из этих материалов И. извлекают горячей водой и полученный фильтрат вымораживают; выделившийся И. перекри-сталлизовывают из теплой воды (t° не выше 70°). И. применяется для получения фруктозы и в медицине как питательный

препарат для диабетиков. Ф. Церевитинов.

ИНФРАДИННЫЙ ПРИЕМ, метод приема сигналов по радио путем трансформации приггамаемой частоты сигналов в частоту более высокую. Принцип И. п. совершенно аналогичен принципу супергетеродинного

приема (см.), с той разницей, что при супергетеродинном приеме принимаемая частота трансформируется в более низкую частоту (в пределах радиочастоты). Т. о., в то время как в супергетеродине находит использование разностная частота биений (см.) от местного гетеродина и сигналов, в И. п. используется суммарная частота (см. Гетеродинный прием). Способ И. п. впервые был предложен-в 1926 г. в Америке Е. М. Серджентом.

Основные преимущества И. п. 1) Высокая избирательность (см.) при простых методах ее получения. 2) Отсутствие двух настроек на принимаемую станцию, как это имеет место при супергетеродинном способе приема. 3) Возможность использования для приема длинных и средних волн чувствительных методов приема коротких волн (напр. суперрегенератора), хотя практически здесь имеют место ограничения. 4) При больших диапазонах приемника требуемый диапазон частот гетеродина, обусловливающего суммарную частоту биений, очень мал. Для w-кратного диапазона принимаемых волн требуется /с-кратный диапазон гетеродина, определяемый из ур-ия

где fi-наивысшая принимаемая частота, а /з-трансформированная частота (например при /i=30 кц/ск., /з = 10 кц/ск. и )г=10, /с = 1,38). 5) Возможность осуществления схемы приема на фильтр с пьезокварцевым кристаллом, настроенным на фиксированную частоту выше принимаемой.

Один из вариантов такой схемы (см. фиг.) был предложен проф. Мандельштамом и

Jjt/i-ifj Льеза-xSapneS. кристалл

Папалекси и используется в приемных устройствах, изготовляемых Трестом заводов слабого тока. При декременте кварцевого кристалла 5=0,0003 (предельное возбуждение) полоса частот, пропускаемых таким фильтром, равна 27 пер/ск., предельная скорость приема на этот фильтр-60 слов в минуту. Таким обр., подобный кварцевый фильтр при И. п. обеспечивает избирательность, даваемую при других способах приёма лишь тональными фильтрами. Один из основных недостатков подобного фильтра- невозможность изменять полосу пропускаемых частот для различных скоростей приема (см. Бьттродейстующие радиопередача и радиоприем).

Лит.: Green Н., The Infradyne, Radio-News , N. Y., 1926, V. 8, 4, p. 356. П. Нуксенно..

ИНФРАКРАСНЫЕ ЛУЧИ, называемые также у л ь т р а к р а с н ы м и, или т е-иловыми, составляют часть спектра световой радиации, простирающуюся от красного конца видимого спектра в область длинных волн. Экспериментальному исследованию доступны по крайней мере 1Q октав.

естественных И. л.-от 750 mfi до 300 fill, л. с наиболее длинными волнами удается воспроизвести искусственно при помощи электромагнитных вибраторов (Никольса и Тира, Глаголевой-Аркадьевой).

Источники И. л. Радиация всякого нагретого тела сосредоточена гл. обр. в инфракрасной части спектра; поэтому мощными источниками И. л, служат обычные Г-ные излучатели (см. Излучение), напр. черное тело, лампы накаливания, вольтова дуга. Очень часто при исследовании И. л. пользуются ауе-ровской горелкой и штифтом Нёрнста, которые дают интенсивное селективное излучение в нек-рых частях инфракрасного спектра (ауеровский колпачок- в области Я=18 jU и около 110 /г). На фиг. 1. даны кривые излучения штифта Нёрнста при разных мощностях, от 2 до 123 W, по измерениям Кобленца. Для изоляции узких спектральных участков И. л. применяются следующие методы. 1) Разложение в спектр призмами и диф-фракционными решетками. 2) Метод остаточных лучей, в основе к-рого лежит факт избирательного отражения для лучей, очень сильно поглощающихся в данном веществе (псевдометаллич. отражение). Если сложный пучок И. л. отражается, напр., от кристалла KJ, то преимущественно отражаются лучи с А=96,5 /л. Повторяя такое отражение несколько раз, можно получить весьма однородные остаточные лучи. 3) Хроматич. аберрация в линзах весьма удобна в нек-рых случаях. Напр., кварц в области А=110 /г пропускает И. л. и обладает больншм показателем преломления, ок. 2,2. С другой стороны, И. л. с короткой А преломляются весьма слабо. Поэтому, расположив диафрагмы и линзу как изображено на фиг. 2, можно выделить монохроматические лучи с А = 110 /л. 4) Светофильтры. Исследование

Фиг. 2.

спектров И. л. обнаружило большое количество различных твердых и жидких веществ, пригодных для выделения отдельных областей И. л. Тонкий слой асфальтового лака не пропускает, напр., видимого света, но прозрачен для широкой области И. л. Огромный материал в этом направлении имеется в работах Кобленца. 5) Излучение газами в разрядных трубках тонких

спектральных линий (например. Не дает линии 1 083,032 Шум, 2 058,131 т/л и друг., Hg-линии 1 014,658 т/л и др.).

Методы исследования инфракрасных лучей. И. л. производят только ничтожные фотохимические и фотоэлектрические действия, притом лишь в области, ближайшей к видимому спектру (приблизительно не далее 1,5 а*). Обрабатывая фотографические пластинки различными красками-сенсибилизаторами (в особенности дицианином и неоцианином), можно прИ длительных экспозициях фотографировать И. л. примерно до 1,1 Пластинка, несколько вуалированная предварительным действием слабых актинических лучей, де-вуалируется под действием И. л. Применяя в качестве сенсибилизаторов краски иодно-зеленую, мала,хито-зеленую и друг., можно фотографировать по методу девуалирования до 1,13 /л (Теренин).

И. л. действуют антагонистически на фосфоресценцию, вызываемую видимыми ультрафиолетовыми лучами,-фосфоресценция быстро высвечивается и затем тухнет в тех местах, где падали И. л. Это обстоятельство также применяется иногда для обнаружения ближайших И. л. Универсальными индикаторами И. л. служат, однако, только тепловые приборы, болометры, термоэлементы, радиометры и радиомикрометр. Интенсивность И, л. обычно насто.71Ько велика в сравнении с другими спектральными област тями, что при помощи указанных приборов удается исследовать даже тонкую структуру инфракрасных спектров. Для разложения И. л. в спектр пользуются призмами из кварца (для области А от 1,0 до 4,0 /*), флюорита (от 4,0 до 9,5 /л), каменной соли (от 9,5 до 14,5а*), сильвина (от 14,5 до 23,0/л) и отражательными диффракционными решетками. Вместо линз, в спектральных установках, во избежание хроматической аберрации, применяют вогнутые металлические зеркала.

Спектры и н ф р а к р а с н ы X лучей. И. л. могут быть названы тепловыми, потому что в большинстве случаев они испускаются в результате тепловых вращательных и колебательных движений молекул. Если о-братиться к наиболее простому с теоретич. точки зрения случаю поглощения или излучения газов, то инфракрасные спектры можно разделить на две области: далеких И. л. (примерно от 30 до 200 /л) и ближних (от 1 до 30 /л); первые соответствуют чистым вращательным движениям (ротационные спектры) и в простейшем случае двухатомных газов (например галоидо-водородов) могут быть представлены следующей формулой:

mh V =-,

где V-частота спектральной линии, h- постоянная Планка, ш-целое число, I- момент инерции молекулы. Ближние И. л. соответствуют ротационно-вибрационному тепловому движению; их спектры в про-

ЗЛ 47 46 i* 43 4г/х Фиг. 3.