обусловленного образованием вихрей,и из сопротивления трения.

Лит.: Жуковский Н. Е., Теоретич. основы воздухоплавания, М., 1925; Саткевич А., Аэродинамика как теоретическая основа авиации, Петроград, 1923; F U с h S R. ц. И о р I L., Aerodynamik. Handbuch der Flugzeugkunde, Berlin, 1922; E b e r-hardt C, Einfulirung in die theoretische Aerodynamik, Munchen, 1927; Lamb H., Hydrodynamics, London, 1925. B. Александров.

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ, токи Фуко, токи, возникающие в проводниках, расположенных в вихревом электрическ. поле. По закону индукции (см.) скорость уменьшения магнитного потока через данную поверхность (магнитный спад) равна электрическ. напряжению вдоль контура, ограничивающего эту поверхность (циркуляции вектора напряженности электрическ. поля). Т. о. изменение магнитного потока создает вихревое электрич. поле, не имеющее потенциала и характеризуемое замкнутыми силовыми линиями или, во всяком случае, линиями, не имеющими ни начала ни конца. Поскольку в этом вихревом поле распололсеиы проводники электричества, в них возникает (индуктируется) ток, плотность к-рого j, по закону Ома, пропорциональна вектору напряженности электрического поля: j=XE, где Я-удельная проводимость. С этой точки зрения токи, индуктируемые в обмотках трансформаторов и электрич. машин, т о-же являются В. т.; однако, благодаря сравнительно малому сечению применяемых проводов и специальному их расположению, индуктируемые в этих проводах токи легко вычисляются и м. б. направлены желательным для эксплоатации образом. Поэтому принято называть В. т. только такие индуктированные токи, к-рые замыкаются в вихревом электрич. поле. Токи, индуктируемые в обмотках электрич. машин и трансформаторов, выводятся наружу, за пределы вихревого электрич. поля. Это позволяет сравнительно просто рассчитывать электрическ. цепь таких токов, вводя понятие эдс, индуктируемой в той части цепи, которая расположена в вихревом поле. Вместо действительного вихревого поля рассматривается эквивалентное ему потенциальное поле, в котором распределены эдс с таким расчетом, чтобы их сумма во всей цепи как-раз равнялась скорости уменьшения магнитного потока. Тогда сумму эдс в этой цепи можно считать равной омическому падению напряжения во всей цепи (см. Индукции закон). Такой упрощенный расчет невозможен при определении вихревых токов в массивных проводах. Здесь введение эдс вместо рассмотрения вихревого поля только осложнило бы расчет. Поэтому для определения В. т. приходится интегрировать дифференциальные уравнения Максвела в данной среде, с учетом граничных условий задачи. Там, где этот расчет оказывается слишком сложным, пользуются эмпирическими формулами и определяют соответствующие коэффициенты опытным путем.

Возникновение В. т. во многих случаях нежелательно, потому что они нагревают, по закону Джоуля, проводники. Кроме того они искажают магнитные поля и, по закону Ленца, ослабляют в машинах полезный магнитный поток, создавая необхо-

димость увеличивать соответствующие ам-первитки возбуждения. Можно провести аналогию между В. т. и трением. С одной стороны, трением по./1ьзуются для целого ряда движений (без трения невозможна ходьба), с другой-трение создает добавочные потери энергии. Так и В. т. Ими пользуются для получения во вторичных обмотках машин и трансформаторов полезных токов, но вместе с тем В. т. возникают во всех металлическ. частях машин и создают добавочные потери. Изучение В. т. тесно связано с изучением вытеснения тока или скин-эффекта (см.) в проводниках, т. к. в массивных телах плотность тока распределяется неравномерно, благодаря тому, что энергия электромагнитных волн поглощается по мере проникновения в толщу тела.

Потери в листовой стали. В железе трансформаторов и э.тектрическ. машин пульсирует магнитный поток. Чтобы уменьшить потери от В. т., применяют пакеты, сложенные из тонких листов динамной стали, оклеенных для изоляции бумагой. Магнитные линии проходят параллельно поверхности листов, например в направлении вектора В (фиг. 1). Тогда возникает вихревое электрич. поле в направлении, перпендикулярном В, нри чем плотность электрического тока возрастает при перемещении от середины листа к его поверхности. На фиг. 1 стрелками изображены значения по величине и по направлению плотности тока в различных точках линии аЪ (см. Индукции закон). Потери на теплоту Джоуля в 1 см измеряются мощностью Qj. Следовательно, для уменьшения этих потерь надо выбирать возможно более тонкие листы. На практике фиг. 1. берут листы толщиной J в 1 мм, 0,5 мм и 0,35 мм и выражают мощность V, поглощаемую вихревыми токами в 1 кг листовой стали, формулой:

где f-частота, В-индукция и о-опытный множитель, зависящий от электрич. сопротивления материала, от толщины листов и от формы кривой, по которой изменяется индукция. Так, например, при толщине листа J = 0,5 мм, для обыкновенной динамной стали (см.) (Т=5,6, а для стали с примесью кремния а =1,2. При толщине А =0,ЗЪ мм, а соответственно = 3,2 и 0,6. При больших частотах или при тспстых листах ф-ла (1) нуждается в поправке, потому что вихревые токи деформируют поле, и тогда индукция распространяется по величине и по фазе неравномерно в толще листа. Вводим приведенную толщину листа = a-J, где

а = 2ity/ cjn (р в fi mmIm).

Так, напр., при /м = 3 ООО, q = 0,15 mmjm, z/ = 0,5 мм., f =50 ск~ имеем = 0,99. Отношение индукции В в любой точке на расстоянии x см от средней плоскости листа к индукции Bs на новерхности определяется по следующей формуле:

ch gjc + cos 2aar ch-f cos

r>

Ha фиг. 2 изображены значения -g- в зависимое от X при различных значениях . Горизонтальные линии изображают соот-

ветствуюпдие значения отношения где

JS ,-среднее значение индукции по толщине листа. При той же самой средней индукции потери от В, т, увеличиваются при больших частотах в отношении , 3 sh£-sine

Уже при С > 3 можно считать й; -г, так

что потери формулой:

где или

в единице объема выразятся

=4/-- (4)

П = 1,256-10 {хН/сж,

у=лГШ-. (4а)

яр/ щ 11 д

При тех же частотах удобнее относить потери не к единице объема, а к единице поверхности. Тогда, если распределить потери на обе поверхности листа,

Y,= \/i.Y\ -BiyNlcM (5)

Vq не зависит от толщины листа, потому что почти все В. т. вытеснены на поверхность листа, В этом случае ф-ла (5) применима и к массивному железному цилиндру, в котором пульсирует магнитный поток в осевом направлении.

Приведенные формулы нуждаются еще в поправке, потому что на самом деле проницаемость fjL зависит от индукции, но эту поправку весьма трудно вычислить. Обыкновенно берут некзторое среднее значение для (Л. Вторую поправку следует ввести, если колебания индукции происходят не по закону синуса. Тогда кривую колебаний разлагают на отдельные гармонические колебания и вычисляют потери для каждой гармоники в отдельности.

В якоре э.лектрич. машин нельзя считать магнитное поле однородным. При расчете В. т. следует принимать во внимание искривление линий индукции и линий тока. В этом случае потери в якоре от В. т. определяются по формуле: Qw = Ко- V М. Здесь М-масса железа якоря, V-потери, определяемые по ф-ле (1), где f-частота пере-магничивания и В- средняя индукция в

якоре. Наконец, поправочный мнолштель к, зависит от числа полюсов р и от отношения

-радиальной толщины потока к полюсному делению. На фиг. 3 указаны значения ку, (вычисленные Рихтером).

Аналогично вычисляются потери от В. т, в зубцах якоря, в полюсных башмаках и т, п, В проводах, расположенных в пазах

Фиг. 2.

Фиг. 3.

электрич. машин, тоже появляются В, т связанные с вытеснением тока на поверхность проводников. Это обстоятельство также создает увеличение потерь в проводах.

В. т. при коммутации. При перемене режима вихревые токи тоже играют большую роль. Рассмотрим, наприм., простой случай выключения или включения электромагнита с массив, сердечником. Решение таких задач рассматривается в электродинамике (см.). Можно, однако, физически представить себе, что каждое изменение магнитного потока создает В. т., охватывающие этот поток. Явление выключения электромагнита можно рассматривать следующим образом. Магнитное поле в сердечнике, к-рое до выключения было постоянным в пространстве и во времени, распадается на ряд отдельных полей, распределенных волнообразно в пространстве, при чем каждое поле исчезает со своим коэффициентом затухания. Мы предполагаем, что электромагнит состоит из двух стержней, ярма и притягиваемого якоря. Тогда, если

будет приведенная полная длина воздушного зазора и J будет активная длина магнитных линий в железе, то, применяя дифференциальные уравнения Максвела и пренебрегая токами смещения, мы получим для магнитной индукции дифференциальное уравнение:

Возьмем для упрощения магнитный стержень прямоугольного сечения. Тогда уравнение (6) принимает вид:

да; + ау ° У о dt -

и молсет быть проинтегрировано так: 5=2 К,п cos(n.). COS (ш .Tt-l). е-Р где множтг-ель затухания

,(7)

iK Д

\ а) {~Ь-)

здесь ПК т могут иметь любые целые значения, а зависит от граничных условий; так, например; если до выключения поле Во было постоянным в пространстве и во времени, то

Вп,т = ± (~У И в частности

Высшие гармоники Вп,т очень быстро уменьшаются с возрастанием порядкового номера, и мы должны учитывать главным образом основную волну; ее амплитуда на 62% больше первоначального постоянного поля Во. Фиг. 4 показывает распределение индукции в магнитном стержне для различных моментов времени. Мы видим, что в середине магнита поле остается дольше всего. При включении, наоборот, поле только постепенно проникает внутрь

магнита, как видно из фиг. 5, дающей распределение индукции в магнитном стержне для различных моментов времени.

Полезные применения. В. т. применяются для торможения, когда, например,

Фиг. 4.

Фиг. 5.

электромагнит помещают против скользящей или вращающейся ферромагнитной детали. Т. о. выполняют электромагнитное успокоение измерительных приборов, электромагнитное торможение двигателей. В. т. применяются также в металлургических печах большой частоты, для нагревания руды. Наконец, В. т. применяются и в двигателях, напр. в предложенном К. И. Шенфе-ром асинхронном двигателе, якорь которого состоит из массивного железного цилиндра.

Лит.: Круг К. А., Основы электротехники, Москва, 1926; Richte R., Elektrische Maschinen, В. 1, в., 1924 (в лит. указателе перечислен ряд монографий по в. т.); R й d е п b е г g R., Elektr. Schalt-Torgange usw., 2 Aufl., В., 1926. Я. Шпильрейн.

ВИЦА, тонкий гибкий хворост, преимущественно ивовый, служащий д-тя перевязки фашинных канатов и фашин (см.). На вицу идет молодняк (1-2 г.) ивы различных видов, свежесрублеиный или хранящийся в воде. Перед употреб.дением в дело вицу несколько перекручивают, затем ею перевязывают канат так, чтобы вица обхватывала канат не менее трех раз, и конец заправляют под перехват. Лучше перед скручиванием В. распаривать, укладывая их в пепел костра, отчего они делаются более гибкими. За один прием распаривают столько В., сколько необходимо, чтобы израсходовать их до остывания. Для сохранения теплыми В. после распаривания завертывают в рогожу. В. заготовляют толщиной в комле > 1,3 сл1 при длине 1,5 м. Канаты, по Урочному Положению, должны Перевязываться В. не рел<е, чем через 20 ем.

Лит.: Акулов К., Брилинг Е. и Мар-ц е л л и М., Курс внутрен. водных сообщений, т. 1, М.-Д., 1927; В о д а р с к и й Е. А., Хворостные работы, хворостные выправительн. и берегоукрепительн. сооружения на реке Волге, СПБ, 1913. К. Анулоа.

ВИШНЕВАЯ ЭССЕНЦИЯ, продукт, полученный путем смешения натуральных или искусственных эфирных масел и душистых веществ с этиловым спиртом, имеющий запах вишии. Обычно содержание пахучих веществ в В. э. колеблется от 3 до 10-12%, в зависимости от назначения ее и от качества входящих компонентов. Из натуральных масел для приготовления В. э. применяют г. о. масло горького миндаля и лавровишневое масло; из искусственных-бензальдегид, ук-сусноэтиловый и бензойноэтиловый эфиры.

ВИШНЕВЫЙ КЛЕЙ, камедь плодовых деревьев сем. Amygdalaceae (вишневого, сливового, персикового деревьев); выступает (без

искусственного повреждения) летом на стволах деревьев в виде желто-коричневых, прозрачных комьев неправильной формы; главная его составная часть церазин (метараби-ноза). В. к. мало растворим в воде, имеет незначительное технич. применение, почти ис ключительно в ситцепечатании. См. Камеди.

ВИШНЯ, дерево и местами кустарник, из семейства розоцветных (Rosaceae). Чаще всего встречается вид Prunus cerasus L., кислая В. Листья-эллиптические мелко-двоякозубчатые. Цветы-белые, редко розоватые, развиваются неполными зонтиками из боковых почек. Плоды-шаровидные костянки. В, развивает обширную поверхностную корневую систему и легко размножается корневой порослью. Северная граница распространения В. приблизительно соответствует сентябрьской изотерме 11 . В. широко распространена в крестьянских хозяйствах на усадьбах, где она при самом примитивном уходе дает удовлетворительный урожай и где культура ее имеет по преимуществу потребительское значение. Местами, главн. обр. на Украине и в нек-рых губерниях РСФСР, культура В. играет заметную роль в экономике крестьянского хозяйства. Промышленное разведение В. имеет место во Владимирской и Курской губерниях. Однако вследствие малой прочности плодов В. и непригодности их для продолжительного хранения в свежем виде культура В. имеет ограниченное промышленное значение. С развитием техники переработки плодов и применения их для сушки, варки варенья, маринования, а также для виноделия и водочного производства, промышленное значение В. должно значительно возрасти. [Из плодов разновидности В.(Рг. marasca) приготовляют ликер мараскин.] В культуре различают В. с красящим соком- морели и с бесцветным соком-а м о р ел и. Сорта вишни, наиболее распространенные в СССР: владимирская, шубинка, люб-ская, воробьевская, шпанка, анадспьская, остгеймская, стекловидная, королевская, аморель Бо.дьшой Габет , английская ранняя и др. Состав плодов владимирской В. (по Церевитинову): 84,9% воды, 9,9% инвертированного сахара, 0,47% сахарозы, 0,8% кислоты (гл. обр. яблочной), 0,23% дубильных веществ, 1,2% азотистых веществ, 0,57% минеральных веществ. Другие сорта кислых В. имеют относительно большой % кислоты (1,5-2,0%). Древесина В. желтоватого или буроватого цвета, отличается большой твердостью и идет на мелкие столярные поделки; уд. вес 0,64. Древесина душистой В. (Рг. Mahaleb) идет па приготовление чубуков для трубок. Наросты и корневые узлы ценятся токарями.

Лит.: Гинценберг А. А., Вишпя и ее промышленная культура. П., 1915; Шредер Р. И., Русский огород, питомник и плодовый сад, 9 изд., СПБ, 1909; Кичунов Н. И., Наши плодовые деревья, Петербург, 1905; Керн Э., Деревья и кустарники, Ленинград-Москва, 1925.

ВКЛАДЫШИ, см. Подшипники.

ВКЛЮЧЕНИЯ, минерал или группа минералов, вросших в виде случайных неделимых в горную породу или в отдельные минералы. Кристаллы при рудных В. достигают иногда больших размеров: таковы В.