неврита и перерождения, вызванные безвитаминной пищей; витамин С, растворимый в воде, - антискорбутный, и витамин D, необходимый для размножения дрожжей. 2) Безазотистые В., не разрушаемые щелочью,-витастеролы. К ним относятся: витастерол А-аитиксерофтальмический, растворимый в жирах; витастерол Е-антирахитический, также растворимый в жирах, и витастерол F-фактор размножения. В. образуются только в растительных организмах и к животным попадают только с пищей. В. легко разрушаются от окисляющего действия воздуха, от сильного нагревания, от разных видов консервирования пищи. Наиболее богаты отдельными витаминами зеленые овощи, травы, помидоры, шпинат, яичный желток, свеж;ее молоко, сливочное масло, рыбий жир, наружные покровы зерен риса, пшеницы, ржи и других злаков, а также фрукты-апельсины, лимоиы и т. п. Разными витаминами одновременно богаты помидоры, лимонный и апельсинный сок. См. Пищевые продукты.

Лит.: Ф у н к К., Витамины. Их значение для физиологии и патологии с особым обозрением авитаминозов, М., 1922; Реман Ф., Искусственное питание и витамины, М.-П., 1922. О. Магидсон.

ВИТВОРТА НАРЕЗКА, наиболее распространенный в настоящее время в Европе тип английской винтовой треугольной нарезки для болтовых соединений. Образующая винтовой поверхности (см. фиг.)-равнобедренный треуг-к с углом при вершине в 55°, высотою to = % h ctg 27V2° = 0,96049 h, где h - высота подъема за сС один оборот, т. и. ход виито-- вой нитки. Выступам и впадинам нарезки дают закругление на глубине Ve радиу-

н1Ь 35iL сом 0,143 to, т. о. t=V3o to Ход винтовой нитки выбирают так,

чтобы h=nd, где d-наружный диаметр па-резки, при чем для й = от V4 до 6 англ. дм. W изменяется от Vs До Vi.4- Внутренний диаметр нарезки dx=d-2t. В системе Витворта винты с d=OT V4 ДО 14 англ. дм. выполняют с целым числом нарезок на 1 п. дм.,.а d отличаются в долях дюйма: сначала на Ve (до d=lz ), затем на \/я (до d = 2 ) и, наконец, на V4 (до = 6 ).

ВИТЕРИТ, минера.л хим. состава BaCOg, содержащий 77,68% ВаО и 22,32% СО; тв. 3-3,5; уд. в. 4,2-4,3; система ромбическая. Перед паяльной трубкой В. сплавляется в эмалевидное стекло, окрашивая пламя в желто-зеленый цвет. В слабых к-тах растворяется с шипением. Образует обычно лучи-сто-шестоватые, шаровидные или сплошные скопления. Промышленно ценные месторождения известны в Англии в Нортумберленде, где витерит образует мощную жилу совместно с кальцитом и баритом; в СССР в сколько-нибудь значительных количествах не встречается. В. является прекрасной рудой для приготовления препаратов бария.

ВИТСТОНА МОСТИК, Уитстона мостик, схема для измерения электрического сопротивлеияи при помощи нулевого метода (см. Мостик Витстона).

ВИТТЕРИЛЯ ПРОЦЕСС, процесс обработки руд (фраиклинит, галмей) и оборотных

продуктов, содержащих окись цинка в смеси с окислами железа и других металлов. Эти материалы нельзя обрабатывать в муфелях путемдистилляционного метода, т.к. легкоплавкий шлак FeO-bSiOg разъедал бы реторту. При В.п. (1852 г.) руда или оборотные продукты нагреваются при 1 ООО-1100° с восстановителями; при этом ZnO восстанавливается до Zn, а последний возгоняется и действием Og и СО2 воздуха снова окисляется в ZnO, к-рая в виде белой пыли собирается в мешочных фильтрах (см. Вег-хоус). Процесс ведется в специальной печи Виттериля, состоящей из камеры, имеющей размеры 6,5x2x1 ле и сиабленной чугунными решетками с 3-мм отверстиями, расширяющимися вниз до 12 мм. Под колосниковую решетку подводится дутье. Пылеобразная окись цинка от ряда камер отводится каналом в бегхоус, мешочные фильтры которого очищаются через каждые 24 часа. Работа производится следующим образом. На колосники помещают каменный уголь слоем около 25 мм и пускают дутье. Когда угольная постель разогрета, на нее загружают шихту, составленную из равных частей руды (оборотных продуктов) и антрацитовой мелочи. Слой шихты-обычно 100- 150 мм. После этого закрывают рабочие дверцы печи и усиливают дутье. Операция длится 6-8 часов. Извлечение цинка достигает 80-85%. Полученная окись цинка идет для производства краски, если она достаточно белого цвета, или м. б. переработана на хлористый цинк, цинковый купорос или на металлический цинк. Печи Виттериля обычно располагаются группами, по 4 печи в каждой. Один рабочий обслуживает 6 печей. Разгрузка и загрузка печи (одной) производится каждый час. Окись цинка первого сорта содержит 99,87% ZnO, а второго- 99,34%. Главные нримеси: 0,25-0,33% SO3, 0,1-0,5% Н2О, 0,05-0,3% РЬО. Видоизменение В. п. представляет процесс Бар лета (Barlett). Этим процессом обрабатываются цинково-свинцовые руды с целью получения смеси окиси цинка и сернокислого свинца. В 1919 году в Америке было в действии 18 заводов, производивших 117 639 т ZnO на сумму 20 591 877 долларов.

Лит.: Greg an, Eng. and Min. Journab,N. Y., 1917, V. 104; Stone, Transact. of the Amer. Inst, of Mining Eng. , Cleveland, 1917, v. 57. B. Ванюнов.

ВИХРЕВАЯ ТЕОРИЯ, теория вихрей, учение о вихревом движении жидкости, имеющее большие приложения в аэродинамике и гидродинамике и являющееся одной из важнейших глав этих наук. Так как почти во всех действительных гидродинамических явлениях возникают вихри, то приложение теории вихрей к изучению этих яв.лений имеет большое значение. За последнее время В. т. дала возможность исследовать такие сложные явления, какими являются работа гребного винта (см. Воздушный винт), сопротивление тел (см. Индуктивное сопротивление) и т. п.

Можно показать, что движение малой жидкой частицы составляется: 1) из поступательного движения ц. т. частицы, 2) из движения с потенциалом скоростей, которое выра}кается в деформациях частицы, и 3) из

ВИХРЕВАЯ ТЕОРИЯ

вращательного движения частицы (1-я теорема Гельмгольца). Проекции угловой ско>-рости частицы на оси координат будут , tj и ? (см. Аэродинамика). При равенстве нулю этих компонентов вихря , и дви-иение будет с потенциалом скоростей.

Если в жидкости проследить ненрерыв-ное изменение направления мгновенных осей вращения частиц и провести линию, касательные к к-рой будут совпадать с этими осями, то такая линия будет называться вихревой линией. Поверхность, проведенная через какую-нибудь линию в жидкости и образованная из вихревых линий, называется вихревой поверхностью. Жидкость, заключенная внутри вихревой поверхности,построенной на бесконечно малом замкнутом контуре, называется вихревой нитью. Если среди неза--вихренной жидкости имеется вихревая область, к-рая заключена в конечной толщины трубку, образованную вихревой поверхностью, то она назьшается вихревым .шнуром. Если же эта область заключена между двумя близкими вихревыми поверхностями, она называется вихревым слоем. Произведение площади сечения вихревой нити da на угловую скорость вращения жидкости (О в этой нити называется напряжением вихревой нити. Напряжение вдоль вихревой нити остается постоянным (2-я теорема Хельмгольца), а отсюда следует, что вихревые нити сами на себя замыкаются или лежат на границах жидкости, ибо если вихревая нить кончилась бы в жидкости острием, то da= О, и ш обратилась быв со. Возьмем в ншдкости какой-либо замкнутый контур, спроектируем на касательную в каждой его точке скорость в этой точке V и возьмем по всему контуру сумму произведений этих проекций на элемент контура. Полученное выражение J=zJVCOSa-ds, где а-угол между касательной и направлением скоростей, а ds- элемент контура, называется циркуляцией по данному контуру. Циркуляция играет очень большую роль в В. т., ибо при помощи ее значительно упрощаются нек-рые определения, выводы и ф-лы. Циркуляция аналогична работе в механике, только в ней роль силы играет скорость. По ,теореме Стоке а, циркуляция по взятому замкнутому контуру в односвязном пространстве (т. е. в пространстве, в к-ром всякий контур можно обратить в точку) равна удвоенной сумме напряжений всех вихревых нитей, проходящих через площадь, охватываемую контуром. Из этой теоремы следует, что если циркуляция по любому контуру равна нулю, то угловая скорость вращения частиц равна нулю:

>2=2,;2 f gi=0, отсюда §=1==0; это и есть признак наличия потенциала скоростей и, следовательно, незавихренности .потока. Т. о. в невихревом потоке циркуляция по любому контуру равна нулю. Циркуляция по замкнутому контуру, проводимому через одни и те же частицы жидкости, остается во все время движения постоянной (теорема Томсона). Отсюда следует, что если потенциал скоростей существовал в на-

чальный момент, то он будет существовать и все время, и, наоборот, вихревое движение, раз оно существует, разрушиться не может. Таким образом в идеальной жидкости вихри возникнуть не могут.

Рассмотрим бесконечно длинный прямолинейный вихревой шнур с циркуляцией J, находящийся в среде, в к-рой других вихрей нет. Этот вихревой шнур вызовет вокруг себя определенное поле скоростей; линии токов этого движения будут концен-трическ. окружностями, и мы получим т. н. ц и р к у л я ц ионный поток (фиг. 1), скорости которого найдутся из следующих соображений. Так как вне вихря других вихрей нет, то, следовательно, по теореме Стокса, вокруг этого вихря циркуляция по любому контуру будет равна J. Циркуляция по концентрической вихрю окружности с радиусом г

будет: J=27ryr, откуда скорость г;=. Если

радиус цилиндрического вихря обозначить через Го и скорость на поверхности через Vq, то скорость в любой точке вне вихря будет = Гс!. Если принять v за ось ординат, а

Фиг. 1.

г-за ось абсцисс, то это ур-ие представит собою равнобокую гиперболу. Как видим, скорость при небольших г изменяется очень быстро, и при очень тонком шнуре, радиус которого близок к нулю, скорость близка к бесконечности; следовательно, теоретичес-MI, около такого бесконечно тонкого вихря получаются бесконечно большие скорости. Давление в каждой точке найдется по ур-ию: р = Const - . Т. к. с уменьшением радиуса

скорость увеличивается, то внутри вихря будет пониженное давление. Указанный тип вихря встречается в природе в виде смерчей, тайфунов и америк. торнадосов. Вследствие пониженного давления внутри вихря он захватывает с собой встречающиеся по пути его движения предметы. Сравнительно резко ограниченная область больших скоростей и пониженного давления делает путь опустошения смерча также резко очерченным, В случае наличия нескольких прямолинейных вихрей скорость, вызванную ими в какой-нибудь точке жидкости, можно найти, пользуясь принципом независимости действия, согласно которому полная вызванная вихрями скорость равна геоме-трич. сумме скоростей, вызванных отдельными них- Фиг 2 рями. в случае криволинейных шнуров вызванная элементом вихря ds скорость dv в точке А выражается следующим образом (фиг, 2): dv.siiKpds,

Фиг. 3.

где J-циркуляция вокруг вихря, <р-угол между расстоянием от данной точки до элемента вихря ds и осью вращения точки А. Эта формула является аналогичной формуле электродинамики, выражающей закон Био-Савара о действии электрического тока на магнитный нолюс. Вообще говоря, между электромагнитными и гидродинамическими явлениями наблюдается большая аналогия. Движение вихрей, даже прямолинейных, довольно трудно поддается математич. ис-стедованию вследствие слолсности самого явления; эти явления упрощают, рассматривая плоское движение, перпендикулярное оси вихрей. Если принять напрялсе-ние вихря за его массу, то при наличии нескольких прямолинейных вихрей молено найти их общий ц. т. Если имеются два прямолинейных параллельных вихревых шнура, вращающихся в одну и ту же сторону, то они будут вращаться около общего ц. т.; при вращении в разгпяе стороны они будут двигаться прямолинейно, сохраняя одинаковые между собой расстояния. Одиночные вихри остаются неподвижными, если нет пере и о с н о го д в и лее и и я. Р1итересными вихре-образованиями являются вихревые кольца, которые представляют собою вихревые шнуры,

замкнутые сами на себя. Эти кольца двигаются по тому направлению, по которому отбрасывается жидкость внутри кольца. Чем тоньше кольцо, тем быстрее при той же циркуляции оно двилсется. Если выпустить одно за другим два вихревых кольца, то будет наблюдаться т. п. игра колец, при которой одно кольцо попеременно догоняет другое и кольца, изменяя свою величину, проходят одно сквозь другое.

Фиг. 4.

Фиг. 5.

Объяснение образования вихрей около обтекаемого н<идкостью тела при наличии хотя бы малой вязкости дал в 1904 году Прантль, пользуясь теорией погра-и и ч и о г о слоя. При двилеении тела в

жидкости, на его поверхности, вследствие трения, скорость равна нупю, возрастая при удалении от поверхности и, наконец, становясь равной окружающему потоку (фиг. 3). Т. о. около тела образуется пограничный слой нек-рой толщины д, скорости в к-ром

Фиг. 6.

отличны от таковых в окрулеающем потоке и толщина к-рого зависит от вязкости жидкости: чем меньше вязкость, тем меньше его толщина; для идеальной жидкости, без вязкости, толщина этого слоя будет равна нулю.

Рассмотрим двилгегпге цилиндра (фиг. 4) в вязкой среде. Теоретически в точках А и А имеется повышенное давление и в точках С и С -пониженное. Поэто.му около поверхности цилиндра получаются течения от Л к С и к С и от А к С и С; этими течениями пограгпхчный вихревой слой ув-ие-кается, и за точками С и С вследствие получившихся противопололсшлх токов начинают появляться вихри (фиг. 5). При малых скоростях движения течение получается почти точно симметричное. При увеличении лее скорости вихри за цилиндром приобретают известную иптеисивность и питаются пограничным слоем, смываемым общим течением (фиг. 6), и за телом образуются два симметрично расположенных вихря. Однако такое расположение парных вихрей не является устойчивым: наличие карсих-либо случайных причин, хотя бы в виде сотрясений, ведет к изменению их на вихри, отрьшающиеся от цилиндра поочередно и располагающиеся сзади в шахмат, порядке (фиг. 7). Периодич. отрывание таких вихрей наблюдается и при обтекании других тел и молеет, нри известной частоте, произвести слышимый звук (например в органных трубах) или, попадая в резонанс, произвести колебания других систем (напр. вибрации проволок на аэроплане или стаби.71изатора от вихрей, срывающихся с крыльев аэроплана). Система шахматных вихрей позволила проф. Карману создать вихревую теорию лобового сопротивления.

Таким образом общее сопротив.пение тела в жидкости состоит из сопротивления,

Фиг.